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  EDLUND, 
  SUR 
  LA 
  RÉSISTANCE 
  ÉLECTRIQUE 
  DES 
  GAZ. 
  

  

  sa 
  densité 
  a 
  Textrémité 
  ouverte 
  du 
  tube. 
  Personne 
  n'ignore 
  

   que, 
  du 
  moment 
  oii 
  le 
  mouvement 
  est 
  devenu 
  constant 
  dans 
  

   le 
  tube, 
  Texcés 
  D' 
  — 
  D 
  est 
  proportionnel 
  a 
  x. 
  La 
  densité 
  

   du 
  gaz 
  va 
  donc 
  en 
  augmentant 
  depuis 
  Textrémité 
  ouverte 
  

   du 
  tube 
  vers 
  celle 
  oii 
  la 
  force 
  agit. 
  Supposons 
  maintenant 
  

   les 
  deux 
  extrémités 
  du 
  tube 
  réu.nies 
  de 
  maniére 
  å 
  compléte- 
  

   ment 
  renfermer 
  la 
  raasse 
  de 
  gaz 
  en 
  mouvement. 
  Le 
  gaz 
  

   sera 
  évidemment 
  dilaté, 
  dans 
  Tune 
  des 
  parties 
  du 
  tube, 
  de 
  

   la 
  quantité 
  dont 
  sa 
  densité 
  augmentera 
  dans 
  Tautre, 
  et 
  il 
  

   aura, 
  au 
  point 
  de 
  transition 
  entré 
  ces 
  deux 
  parties, 
  la 
  méme 
  

   densité 
  que 
  s'il 
  était 
  au 
  repos. 
  Si 
  le 
  tube 
  est 
  partout 
  egal, 
  

   ce 
  plan 
  de 
  transition 
  (plan 
  d'indiiFérence) 
  divisera 
  le 
  tube 
  en 
  

   deux 
  parties 
  égales. 
  A 
  égale 
  distance 
  de 
  ce 
  plan, 
  la 
  con- 
  

   densation 
  de 
  Tun 
  des 
  cotés 
  sera 
  éffale 
  a 
  la 
  dilatation 
  de 
  Tautre. 
  

   Si 
  la 
  résistance 
  est 
  plus 
  grande 
  dans 
  Tune 
  des 
  parties 
  du 
  

   tube 
  que 
  dans 
  Tautre, 
  le 
  plan 
  d'indifFérence 
  se 
  déplacera, 
  vers 
  

   la 
  partie 
  qui 
  présente 
  la 
  plus 
  grande 
  résistance, 
  de 
  la 
  quan- 
  

   tité 
  nécessaire 
  pour 
  que 
  la 
  résistance 
  de 
  toute 
  cette 
  partie 
  

   (depuis 
  le 
  plan 
  précité 
  jusqua 
  Tendroit 
  oi.i 
  agit 
  la 
  force) 
  

   devienne 
  égale 
  a 
  la 
  résistance 
  de 
  Tautre 
  partie. 
  Si 
  D 
  est 
  

   la 
  densité 
  du 
  gaz 
  au 
  plan 
  d'indiiFérence, 
  D' 
  la 
  densité 
  dans 
  

   un 
  plan 
  situé 
  du 
  cöté 
  ou 
  le 
  gaz 
  est 
  condensé, 
  D' 
  — 
  D 
  sera 
  

   egal 
  a^^am', 
  ou 
  a 
  est 
  une 
  constante 
  et 
  m' 
  la 
  résistance 
  depuis 
  

   le 
  plan 
  d'indifférence 
  jusqu'au 
  plan 
  en 
  question. 
  Si 
  D" 
  re- 
  

   présente 
  la 
  densité 
  du_gaz 
  dans 
  un 
  plan 
  situé 
  de 
  Tautre 
  cöté 
  

   du 
  plan 
  d'indifférence, 
  D 
  — 
  D" 
  sera 
  de 
  la 
  méme 
  maniére 
  

   egal 
  a 
  a77i", 
  si 
  m" 
  est 
  la 
  résistance 
  entré 
  ces 
  deux 
  derniers 
  

   plans. 
  

  

  Ces 
  tbéses 
  si 
  connues 
  ont 
  une 
  application 
  directe 
  a 
  Téther 
  

   circulant. 
  Il 
  posséde 
  les 
  propriétés 
  des 
  gaz 
  ordinaires, 
  en 
  

   ce 
  que 
  ses 
  molécules 
  sont 
  d'une 
  mobilité 
  considérable 
  qui 
  

   lui 
  permet 
  des 
  lors 
  d'exercer 
  une 
  pression 
  égale 
  dans 
  toutes 
  

   les 
  directions. 
  Le 
  fait 
  qu'un 
  corps 
  électrisé 
  est 
  doué 
  des 
  

   mémes 
  propriétés 
  optiques 
  qu'a 
  Tétat 
  normal, 
  indique, 
  comme 
  

   nous 
  Tavons 
  signalé 
  dans 
  le 
  mémoire 
  cité, 
  que 
  Télasticité 
  

   de 
  Tétlier 
  libre 
  est 
  proportionnelle 
  a 
  sa 
  densité. 
  Ce 
  qui 
  a 
  

   donc 
  été 
  dit 
  dans 
  cette 
  question 
  par 
  rapport 
  aux 
  gaz 
  ordi- 
  

   naires, 
  doit 
  aussi 
  s'appliquer 
  a 
  Tétlier. 
  La 
  seule 
  différence 
  

   sera 
  que 
  Téther, 
  tant 
  comprimé 
  que 
  dilaté, 
  se 
  placera 
  ä 
  la 
  

   surface 
  du 
  conducteur 
  galvanique, 
  vu 
  que 
  les 
  molécules 
  d'étlier 
  

   se 
  repoussent 
  mutuellement. 
  

  

  

  