﻿BIHANG 
  TILL 
  K. 
  SV. 
  VET.-AKAD. 
  HANDL. 
  BANI) 
  6. 
  N:0 
  7. 
  13 
  

  

  Supposons 
  \\n 
  circuit 
  galvanique 
  dans 
  lequel 
  une 
  force 
  

   électromotrice 
  E 
  provoque 
  le 
  mouvemeBt 
  de 
  Téther 
  vers 
  

   Tun 
  des 
  cötés. 
  L'éther 
  deviendra 
  donc 
  plus 
  dense 
  du 
  cöté 
  

   de 
  la 
  force 
  électromotrice 
  vers 
  lequel 
  se 
  porte 
  le 
  courant, 
  

   et 
  il 
  sera 
  raréfié 
  de 
  Tau-tre 
  cöté. 
  Le 
  plan 
  d'indifFérence 
  aura 
  

   une 
  position 
  telle, 
  que 
  la 
  résistance 
  galvanique, 
  depuis 
  ce 
  

   plan 
  jusqu'au 
  siége 
  de 
  la 
  force 
  électromotrice, 
  presentera 
  une 
  

   grandeur 
  égale 
  des 
  deux 
  cötés. 
  Désignons 
  maintenant: 
  par 
  

   i 
  rintensité 
  du 
  courant; 
  par 
  D 
  la 
  densité 
  de 
  Tétlier 
  au 
  plan 
  

   d'indifFérence, 
  ou, 
  ce 
  qui 
  revient 
  au 
  méme, 
  la 
  densité 
  de 
  

   rétlier 
  quand 
  il 
  est 
  au 
  repos; 
  par 
  D', 
  D" 
  sa 
  densité 
  a 
  deux 
  

   plans 
  quelconques 
  du 
  cöté 
  de 
  la 
  condensation; 
  par 
  D'^^, 
  D"^ 
  

   la 
  densité 
  du 
  cöté 
  de 
  la 
  dilatation, 
  et, 
  en 
  dernier 
  lieu, 
  par 
  m\ 
  

   m'\ 
  m'o, 
  7w"o 
  les 
  résistances 
  principales 
  respectives 
  depuis 
  le 
  

   plan 
  d'indifférence 
  jusqu'aux 
  plans 
  précités. 
  Comme 
  la 
  résis- 
  

   tance 
  est 
  proportionnelle 
  a 
  Tintensité 
  du 
  courant, 
  on 
  aura 
  

   évidemment 
  : 
  

  

  B' 
  — 
  D 
  = 
  m'i; 
  n 
  — 
  D 
  = 
  m"i; 
  — 
  {D\ 
  — 
  JD) 
  = 
  m'^i; 
  — 
  

   {D\ 
  — 
  D) 
  = 
  m\i. 
  Or, 
  D' 
  — 
  D, 
  D"— 
  D, 
  D\— 
  B 
  et 
  D\— 
  D, 
  

   ne 
  sont 
  rien 
  autre 
  cpie 
  les 
  difFérences 
  entré 
  les 
  tensions 
  électro- 
  

   scopiques 
  dans 
  les 
  plans 
  respectifs, 
  les 
  deux 
  premiéres 
  étant 
  

   positives 
  et 
  les 
  deux 
  derniéres 
  negatives. 
  

  

  On 
  obtient 
  donc 
  que 
  la 
  différence 
  entré 
  les 
  tensions 
  électro- 
  

   scopiques 
  de 
  deux 
  plans 
  est 
  proportionnelle 
  ä 
  rintensité 
  du 
  cou- 
  

   rant 
  multipliée 
  p)ar 
  la 
  résistance 
  pjrincipale 
  entré 
  ces 
  plans. 
  

  

  Ges 
  déductions 
  de 
  la 
  loi 
  de 
  Olim, 
  du 
  développement 
  de 
  

   la 
  chaleur, 
  ainsi 
  que 
  de 
  la 
  répartition 
  de 
  la 
  tension 
  électro- 
  

   scopique 
  a 
  la 
  surface 
  du 
  conducteur, 
  ne 
  sont 
  applicables 
  qu'au 
  

   cas 
  oii 
  il 
  se 
  trouve 
  des 
  corps 
  solides 
  et 
  liquides 
  dans 
  le 
  cir- 
  

   cuit, 
  vu 
  qu'il 
  n'est 
  prouvé 
  que 
  pour 
  ces 
  corps 
  que 
  la 
  résis- 
  

   tance 
  totale 
  est 
  proportionnelle 
  a 
  Tintensité 
  du 
  courant. 
  

  

  §3. 
  

  

  • 
  Le 
  fait 
  que 
  la 
  force 
  électromotrice 
  ou 
  la 
  tension 
  élec- 
  

   trique 
  n'a 
  pas 
  besoin 
  de 
  dépasser 
  une 
  certaine 
  limite 
  pour 
  

   que 
  le 
  covirant 
  soit 
  a 
  méme 
  de 
  traverser 
  un 
  conducteur 
  solide 
  

   ou 
  liquide, 
  dépend 
  donc, 
  suivant 
  la 
  tliéorie 
  unitaire, 
  de 
  ce 
  que 
  

   la 
  résistance 
  efféctive 
  opposée 
  par 
  un 
  conducteur 
  de 
  Tespéce 
  

   précitée 
  est 
  proportionnelle 
  a 
  Tintensité 
  du 
  courant. 
  Si 
  la 
  

   force 
  électromotrice 
  est 
  petite, 
  Tintensité 
  du 
  courant 
  le 
  sera 
  

   aussi, 
  et 
  par 
  suite 
  la 
  résistance 
  deviendra 
  si 
  faible, 
  que 
  la 
  

  

  