BIHANG TILL K. SV. VET.-AKAD. HANDL. BAND; 9. N:O 14. 9 
couches d'éther qui peuvent étre en quelque sorte considérées 
comme leur appartenant, et qui ne prennent pas part au 
mouvement des molécules d'éther libres !). T'action d'une 
molécule matérielle de cette nature enveloppée d'une couche 
d'éther sur une molécule libre de ce fluide située å distance, 
est égale å zéro. L'action de la force extérieure d'induction 
augmente la densité de cee enveloppes d'éther du cöté tourné 
vers le courant induit, tandis que la densité de V'éther au 
cöté opposé de la molécule matérielle en est diminuée d'autant. 
Cette différence de densité chez les enveloppes d'éther en 
question, produite, de méme que le courant induit, par la 
force inductrice extérieure, augmente de plus en plus a 
mesure que l'induction progresse ?). Une molécule d'éther libre 
qui se trouve å une trés petite distance de celui des cötés 
d'une molécule matérielle sur lequel la densité de VFéther est 
le plus grande, éprouvera par suite une répulsion de cette 
molécule, la distance de la molécule d'éther libre å la couche 
dense d'éther étant moindre qu'å la couche plus mince. Si, 
par contre, la distance de la molécule d'éther libre å une 
molécule matérielle est assez grande pour que les dimensions 
de cette dernigre puissent étre en comparaison considérées 
comme infiniment petites, action sur la molécule d'éther libre 
sera indépendante de la répartition de Véther autour de la 
molécule matérielle. Cette action sera donc en ce cas égale å 
zéro, de la méme maniére que quand la densité était partout 
égale. Durant le développement de PFinduction, la différence 
dans la densité des enveloppes d'éther sur les cötés opposés 
a augmenté si considérablement, que la répulsion produite 
par elle sur les molécules d'éther libres devient égale å la 
répulsion avec laquelle la force dinduction extérieure tend aå 
les mettre en mouvement. Quand cela s'est effectué, les mo- 
lécules d'éther entrent en repos, et le courant induit a alors 
cessé. Les deux forces neutralisant dés lors totalement leur 
action respective sur VF'éther libre, celui-ci se trouve, aprés 
F'induction, réparti comme avant ce phénoméne, ou, en d'au- 
tres termes, il présente la méme densité sur toute l'étendue 
du conducteur. Si Pon éloigne le courant galvanique exté- 
rieur, les molécules d'éther libres sont refoulées par la répul- 
sion, et I'on obtient un courant induit de la méme intensité 
que le premier, mais allant en sens inverse. Il en sera par- 
1) Théorie des phénomeéenes électriques, pp. 8 et 9. — ?) Ibid., p. 66. 
