BIHANG TILL K. SV. VET.-AKAD. HANDL. BAND 9. N:O 23. 5 
finna sig, är orubbligt fästadt på ytan af elektroderna och icke 
kan af vattenströmmen lösslitas” och föras bort. Vill man nu 
antaga, att det vätskelager, hvari den bundna positiva elek- 
triciteten befinner sig, verkligen enligt Hr HELMHOLTZ för- 
klaring bortföres af strömmen, så måste man väl äfven an- 
taga, att detta lager är tjockare än det som innesluter de 
polariserande gaserna vid det anförda försöket. Man torde 
dock icke kunna förebringa några skäl som tala för, att för- 
hållandet verkligen är sådant. 
Vi vilja dock lemna denna anmärkning i sitt värde och 
i stället antaga, att det tunna vätskelager, hvari den bundna 
positiva elektriciteten befinner sig, förflyttas i strömmens 
riktning, samt dervid först taga i betraktande följderna deraf, 
då fråga är om kapillärrör, för hvilka POIsEvILLE's lag är 
gällande. 
Det är tydligt, att mängden af den positiva elektricitet, 
som under tidsenheten samlas vid rörets utloppsända, måste 
under föröfrigt lika förhållanden vara proportionel mot det 
antal, med positiv elektricitet laddade, vätskepartiklar, som 
ankomma dit på samma tidsenhet. Men detta antal är pro- 
portionelt med rörets periferi, multiplicerad med partiklarnes 
hastighet. Men de vätskestrålar, som befinna sig närmare 
rörets axel, strömma med större hastighet än de som äro be- 
lägna på längre afstånd från densamma, och frågan blir då 
först att få ett uttryck på hastigheten hos det vätskelager vid 
rörväggen, inom hvilket den bundna elektriciteten befinner 
sig. I ett kapillärrör, för hvilket PoIisEvILLE's lag är gäl- 
lande, visar erfarenheten, att den på tidsenheten utström- 
mande vätskemängden U = Az», hvarest A är en konstant 
och » rörets radie. U växer således under för öfrigt lika 
förhållanden proportionelt med fjerde digniteten af radien. 
Till samma uttryck på U kommer man, om man antager, att 
hastigheten v hos en vätskestråle, som befinner sig på af- 
ståndet o från röraxeln, uttryckes med v = 24 (0? —0?). 
Anser man sistnämnda relation mellan »v, 0 och r vara riktig, 
så erhålles derur, att hastigheten & hos det vätskelager, 
inom hvilket den position elektriciteten är bunden, är pro- 
|) u : ku 
portionel med , och således kan uttryckas med &= Ad 
hvarest & är en konstant och u = Ar? eller vätskans medel- 
hastighet vid utströmmandet. Den vid rörets utloppsända på 
