lilllANG TILL K. SV. VET. AKAD. IIANDL. BAND. 1. N:0 3. o5 



sc faiix- lacilciiiciit vn réglant c'(mvcnablement la tcjinpératurc 

 de la cliambrc dans la<|UrlU' st' font les coinparaisons. 



On voit done ([uv dans le dernier cas, des comparaisons 

 de ce genre peuvent se faire toiit simplement a la tempéra- 

 tnre de Tair ambiant, tandis que dans le premier, il faut avoir 

 recoiirs a des movens artiiieicds et eoinpliqués pour rcfroidir 

 les barres. 



Un troisieme avantage du ehangcment proposé est celui 

 de diminuer, jt' dirai aneme déliminer entierement le besoin 

 de prendre en eonsidération nn secoud coefficient de dilatation. 

 Si la température normale de la barre est a zéro, sa dilata- 

 tion a la températnre t sera 



Ztl = at + {it-; 



si an eontraire la températnre normale est a 10°, la dilatation 

 de la barre sera 



J^l = a'{t—16) + (y{t—16y. 

 Il est facile de démontrer que, si la longuenr de la barre 

 est Iq a zéro et tjg a 16°, on aura: 



Mais la valenr de -^ et tellement prés de 1, (ju'elle n'en pourra 



'16 



dans aueun eas différer que de 2 a o dix-milliémes. On 

 ponrra par conséquent, sans ancnne liésitation poser /i' = [i. 

 On anra done: 



Jl = cd + lU-, et 



L'influence du sceond coefficient sera alors , _ -^ lois plus 



grande dans le premier cas que dans le second. En admet- 

 tant p. ex. que t soit 20°, Imfluence du second coefficient sera 

 2d tbis plus grande dans le premier cas que dans le secoud. 



Si Ton donne a Texpression Jl =-- at + ijt' la forme Jl = 

 {(( + ;jt)i, on peut considérer a + St comme un coefficient 

 variable. Cest a ce point de vue que M. Fizeau a envi- 



sagé la question, et la quantité qu'il a désignée par — est 

 exactement le double de celle que j'ai désignée par /^, puis(jue 

 6 est, selon lui, = — ^ , et par conséipient de —-- itclt. La quan- 

 tité -^ relative au platiue, a été déterminée avec beau- 



