BIHANG TILL K. SV. VET. AKAD. HANDL. BAND 11. N:o 6. 15 
En combinant ces résultats avec ceux auxquels nous sommes 
arrivés pour les températures inférieures I'année précédante, 
on voit le mieux la variation singuligre a laquelle est sujette 
la grandeur moléculaire du chlorure olucinium avec Vaccroisse- 
ment de la température. 
Tableau 2. 
RER EEE 
| I | 
Tem- | 
: I Densité 
så pérature] | ; | 
Expériences. Sk | de Observations. | 
pr vapeur. | 
rience. | | 
I 
| 
Le chlorure a pris Pétat! 
gazeux trés lentement., 
Détermination «<dou- 
teuse. | 
JiDe chlorure a pris VPétat 
1 490 (DI 
2 520 | 4.174 gazeux complet, quoi- 
| ] que lentement. | 
| 3 589 3.067 ] 
| | 4) 597 | 3.031 
sdans le fourneau de GLASER/ 5 604 3.090 
| ) 6| 686 2.853 
71 720 2.926 
8 745 Didng Åge denres tout-å-fait| 
ar | Vv ( normales. | 
(SST nos 
| I | 1080 | 2.684 
II| 1115 | 2.779 
dans le fourneau de PERROT | G 
|III 1184 | 2.824 | 
IV| 1502 2 | 
On voit que le chlorure, aprés une période de dissociation 
successive entre 490” et 604”, passe å l'état de gaz complet 
ä environ 680” pour ne plus changer et sans aucune décom- 
position prendre le poids moléculaire GICI, = 80, caractérisé 
par la densité normale 2.77. Les expériences å 490—3812” 
sont exécutées au feu d'un fourneau de GLAsER selon la mé- 
thode que nous avons décrite auparavant!). Malgré la tem- 
pérature trés élevée, les quatre déterminations au fourneau de 
PERROT selon le nouveau procédé présentent une concordance 
extraordinaire — la moyenne de toutes est aussi exactement 
égale å la valeur théorique 2.77 — que nous devons unique- 
1) Loc. cit. 
