BIHANG TILL K. SV. VET.-AKAD. HANDL. BAND. 7. N:0 1. 11 



en méme temps forcé de considérer ce milieu impondérable 

 comme une espéce de raatiére dont les particules, infiniment 

 petites, sont assujetties a raction de la force attractive de 

 molécules pondérables. 



On pourrait donc, a bou droit, admettre qiie les molécules 

 pondérables sont constamment entoureés d'une enveloppe d'éther 

 condensé, dont la densité moyenne devient natnrellement 

 toujours plus grande que la densité de Téther libre. Par con- 

 séquent, cette densité moyenne, comme aussi le volume de 

 Tenveloppe étliérée, présente une grandeur invariable si Ton 

 cousidere une seule molécule d'un corps déterminé. 



Si nous considérons au contraire Téther enfermé dans une 

 agglomération quelconque de molécules comme fbrmant un 

 corps pondérable, la densité moyenne de cet éther intermolécu- 

 laire ne peut pas etre déterminée sans tenir compte, — en sus 

 de la densité moyenne susdite d'une seule enveloppe éthérée, 

 — de la distance qui sépare les enveloppes, et enfin, du volume 

 méme du corps que Ton considére, si ce volume, en comparaison 

 avec le volume d'une enveloppe, n'est pas infiniment grand. 



Cette derniére condition remplie, — le volume de Tenve- 

 loppe et les distances moléculaires étant supposés fixes, — on 

 voit facilement que la densité moyenne du milieu éthéré se 

 modifiera, tant par la variation de la grandeur absolue du vo- 

 lume du corps que Ton considére, que par la position acciden- 

 telle de ce volume dans le milieu. On voit de méme qu'a 

 cliaque distance difFérente mesurée dans Fintérieur d'un corps, 

 a compter de la surface limitrophe, correspond une certaine 

 densité moyenne de Téther intermoléculaire. 



Maintenant, chaque element d'une surface d'onde émanant 

 d'un point de la surface limitrophe est assujetti aux changements 

 périodiques de vitesse; et c'est du nombre de ces changements 

 pendant un certain temps, ainsi que de la position accidentelle 

 apres ce temps, en dedans ou en deliors d'une enveloppe 

 étliérée, que dépend la vitesse moyenne de propagation qu'a 

 acquise cet element des son départ de la surface limitrophe. 



Or, comme le nombre des changements de vitesse et la 

 position susdite dépendent de la durée d'ondulation, nous avons 

 donc pour chaqiie difFérente durée d'ondulation, c'est-a-dire 

 pour chaque longueur d'onde extérieure (dans le vide), une 

 vitesse moyenne de propagation dans le milieu qui lui est 

 propre. Xous verrons plus loin, en considérant Telfet total sur 



