16 DE KLERCKEK, LA DISPERSION PRISMATIÖUE DE LA LUMIÉRE. 



EXPOSÉ GRAPHIQUE DE LA DISPERSION. 



SupposoDS présentement que le mouvement vibratoire de 

 Téther se propage dans un milieu materiel perpendiculaire- 

 ment a la surface limitrophe, et que ce milieu soit parfaite- 

 ment isotrope, de sorte que les enveloppes d'éther comprimé, qui 

 seules paraissent provoquev le phénoméne en question, soient 

 séparées Tune de Fautre d'une distance moyenne coJistante, 

 laquelle cependant variera naturellement avec la densité du 

 milieu. 



Or, en considérant une certaine profondeur du milieu, 

 a partir de la surface limitrophe, Faction totale qu'ont exercée 

 les enveloppes éthérées sur la surface d'une onde incidente 

 doit étre exactement la méme que si les volumes de toutes 

 ces enveloppes avaient été réunis pour en former une serie 

 de couches moléculaires paralléles a la surface limitrophe, et 

 dont Tépaisseur ainsi que la distance entré elles dépendrait tant 

 du volume constant de Teuveloppe que de la densité du milieu 

 materiel. 



Nous pourrons donc, pour déterminer le chemin parcouru 

 dans le milieu par un element de la surface d'onde, nous figu- 

 rer qu'il a passé a travers un certain nombre de ces couches, et 

 qu'ä chaque fois il a subi un léger retard dans sa propagation, 

 de sorte qu'aprés un temps correspondant aii temps de vibra- 

 tion, le retard total devient la différence entré son chemin 

 dans le vide et celui dans le milieu pendant ce temps. Toute- 

 fois, nous remarquerons que présentement le volume de la 

 molécule matérielle a été négligé, étant regardé comme infi- 

 niment petit. 



I. — La courbe des indices (voir la planche). 



Pour exposer graphiquement le phénoméne de la disper- 

 sion qui provient de la réfraction des rayons de différentes 

 longueurs d'ondulation, nous devons d'abord prendre en con- 

 sidération les quatre constantes suivantes: 



