BIHANG TILL K. SV. VET.-AKAD. HANDL. BAND 7. N:0 1. 19 



stituent cependant une limite maximum pour la valeur de 

 w = 4, selon notre dessin. 



Mais, aussitöt que Télément de la surface d'onde sera 

 sorti de la premiére couche molécvilaire, la dispersion com- 

 mencera. En traversant la premiére distance intermoléculaire, 

 ha\ — !- que dans notre dessin nous supposons étre 5 fois plus 

 grande que Tépaisseur de la couche comprimée, — la vitesse 

 est la méme que dans le vide. Or, on voit sans peine que 

 maintenant la valeur de la relation 



L 



diminuera continuellement sur cette distance; et elle aura 



finalement, dans notre dessin, une valeur minimum de -^ — 1,5, 



L'élément que nous considérons entré cnsuite dans la se- 

 conde couche moléculaire et s'avance de a jusqu'a b\ en 

 mesurant, toujours ä partir du point o, de nouvelles longueurs 

 d'onde intérieure, X, correspondantes ä certaines longueurs 

 d'onde extérieure, i, dans le vide. Mais ici la valeur susdite 

 ne diminue plus. Au contraire, elle augmente continuelle- 

 ment, et, au bout du petit chemin parcouru dans cette couche, 



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 rindice de réfraction est devenu — = 1,85". 



Sur la seconde distance intermédiaire, b'a", la vitesse de 

 de Télément est devenue de nouveau égale k celle dans le 



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 vide, et Tindice w diminuera jusqu'a la valeur de — == 1,5. 



En traversant la troisiéme couche moléculaire, la vitesse 



moyenne de Télément diminue, et par conséquent la valeur 



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 de to augmente jusqu'a — = 1,6 9 2. 



Et ainsi de suite. On voit par conséquent que les va- 

 leurs de w présentent une variation pendulaire. 



Nous aurons donc une ligne brisée, o ^ a (i' a" ... , qui re- 

 présente la variation de la relation: 



CO = j = tg cf. 



Cest la courbe des indices qui nous donne la valeur de tout 

 les indices de réfraction possibles dans ce milieu; et chaque 

 ligne droite, tirée de Torigine, o, a un point de cette courbe, 

 forme avec Faxe des abscisses un angle, q?, dont la tangente 



