30 DE KLEECKER, LA DISPERSION PRISMATiaUE DE LA LUMIÉRE. 



en posant la vitesse de propagatiou dans Téther libre en de- 

 dans comme en dehors du milieii égale a Funité, on aura: 



T = '- + (w — l)d (2) 



u 



Or, rindice de réfraction observé directement est 



ou U désigne la vitesse moyenne de propagation de la lu- 

 miére dans le milieu par rapport a une couleur dont le temps 

 de vibration est egal a T\ et comme 



* A 



U = — 



on obtient: 



T 



par conséquent. selon (1) et (2): 



u 



+ {n—\)d 



w = 



3 / *) •) 



' 0-a- 



nv y —^ + {n — l)d 



ni 



Xous ferons observer en passant que c'est justement 

 a cette derniére expression, dans laquelle n représente un 

 nombre entier, que correspond notre exposé graphique, 

 déja donné du phénoméne de la dispersion prismatique, 

 hien entendu quHl ne sagit ici que de longueurs d^onde princi- 

 pales. Elle nous montre comment en ce cas influent sur 

 le phénoméne les difierentes grandeurs dépendantes de la 

 constitution intérieure du milieu materiel; et nous nous sou- 

 venons que dans ledit exposé les ordonnées représentent 

 les longueurs d'onde dans le vide, ou, ce qui revient au méme, 

 le temps de vibration, T, nuraérateur de Texpression que nous 



