36 DE KLERCKER, LA DISPERSION PRISMATIQUE DE LA LUMIERE. 



couche simple d'éther comprimé, ayant alors passé toutes les 

 aiitres couches de Téther comprimé comprenant un nombre de 



— — 1. Cest le retard par rapport å 1'unité de loBgueur 



f 



ou, ce qui revient au meme ici, pendant Tunité de temps. 

 Cas special. — Quand la vitesse de propagation, ?*, en 

 dedans d'une enveloppe éthérée, est ^ 1, c'est-a-dire la méme 

 que dans Téther libre, ou, en d'autres termes, si Tétlier inter- 

 moléculaire du milieu n'était pas comprimé du tout, la valeur 

 du coefficient de réfraction, A . dans Texpression (8) serait 

 égale a zéro, comme aussi la valeur de B dans Texpression (9), 

 le facteur 1 — u étant commun a toutes les deux. De la for- 

 mule de dispersion (7) nous aurons donc, dans ce cas, quelle 

 que soit la valeur de la longueur d'onde dans Téther libre, 

 toujours 



^^ w = 1; 



c'est-ä-dire, qu'il n'y aura ni réfraction ni dispersion dans un 

 milieu de cette constitution interne. 



Dans notre exposé graphique, ce cas extreme est repré- 

 senté par la ligne droite o?-, tirée de Torigine parallélement 

 aux parties /9 a', a", etc, de la courbe d'indice, lesquelles 

 correspondent a une vitesse de propagation égale a 1. 



Le coeflacient de dispersion réguliére 



1 — v — 



m 



B — r . 



est le produit de la valeur du retard provo(|ué par une seule 

 couche simple d'éther comprimé, et la relation qui existe en- 

 tre Tépaisseur d'une couche composée de tout Féther non com- 

 primé que renferme Tunité de volume, et Tunité de longueur 

 diminuée de Tépaisseur d'une seule couche simple d'éther 

 comprimé. 



Ce coefficient est donc, dans la dispersion réguliére, tou- 

 jours constant pour le méme milievi a la méme densité, quelle 

 que soit la longuevir d'onde de la lumiére employée. 



