38 DE KLERCKER LA DISPERSION PRISMATIQUE DE LA LUMIERE. 



altérée, du moins quand il s'agit des corps solides et liquides; 

 d'ou Ton obtient: 



10 — 1 va ., . ,^ _. 

 = ■ — (1 — u); approx. constante; (lo) 



m 



ou. si Ton ne connait pas m: 

 lu — 1 va 



mu 



(1 — ?<); approx. constante; .... (17) 



c'est-ä-dire indépendante de la densité. 



Ainsi, nous somrnes arrivés a une relation tres connue que 

 Ton appelle ordinairement la formule empirique, désignant la 

 grandeur spécifique de la réfraction, mais sans que jusqu'ici Ton 

 ait connu, ni sa signification reelle par rapport aux particularités 

 moléculaires du milieu réfractant, ni la cause de ce que sa valeur 

 numérique, pour le méme corps a différents degres de densité, 

 ne devient jamais parfaitement constante. 



En efFet, les forinules (16) et (17) désignent approximative- 

 ment une mesure relative de la retardation qu'exerce une seule 

 enveloppe étherée censée transformée en une couche infiniment 

 mince, comprenant Tunité de surface ou la base de ce prisme 

 ideal que nous employons pour mieux expliquer notre théorie; 



car 1 — u désigne, comme nous le savons, le retard relatif dans 



v 

 Tunité de temps, et — est le temps pendant lequel la surface 



d'onde se propage a travers cette couche infiniment mince. 



Afin de vérifier par Fexpérience notre formule pour la ré- 

 fraction moléculaire, et en méme temps afin de la comparer a 

 la formule théorique 



m? — 1 



{co-^ + 2)o 



const. 



trouvée, presque simultanément mais par des voies différentes, 

 par MM. Loeentz u Amsterdam (^) et Lorenz a Copenhague (^), 

 nous considérons: 

 l:o. — La réfraction dans des corps solides et liquides. 



En ce qui concerne les corps solides, nous prenons les va- 

 leurs de w déterminées pour la huniére du natrium (D) par Fizeau 



(')• — H. A. Lorentz. Wiedemanns Ann., Band IX, pag. 641. 

 C). — L. Lorenz. Ibidem. Band. XI, pag. 70. 



