48 DE KLERCKER, LA DISPERSION PRISMATiaUE DE LA LDMIERE. 



longueur d'onde intérieur correspondante, X = oe, appartient 

 au systéme de dispersion irréguliére, et nous aurons la relation: 



X — £'/' a = tg.y, :1. 



Or, de ce qui précéde, nous savons que 



tg (fr = Wr = 1 + A 



(c. — a — d. la valeur de Tindice de réfraction qui correspond a 

 la limite inférieure de réfraction possible), et que 





Par conséquent, on aura: 



w 

 d'ou suit la formule déjk obtenue pour la diepersion réguliére 



L 



(.0 



= (l + ^).___ 



dans laquelle, cependant, ef, ou, ce qui revient au méme, 

 notre coeflficient de dispersion, B, doit évidemment étre variu- 

 ble, car il est représenté ici par la distance variable d'un 

 point quelconque de la courbe des indices, verticalement jusqu'h, 

 la ligne droite tirée de Torigine o, ligne marquant la limite in- 

 férieure de dispersion. Toutefois, nous voyons qu'il reprend 

 une méme valeur maximum aussitöt que la longueur d'onde 

 intérieure devient principale. 



Ainsi, par Tintroduction dans la formule des différentes 

 valeurs de (o obtenues pour différentes lignes de Frauenhofer, 

 puis par élimination du coeflficient B regardé comme con- 

 stant, nous n'aurons pour A qu'une valeur approximative. Ce- 

 pendant, le coefficient éliminé est souvent tres petit en com- 

 paraison de X, et dans ce cas les valeiirs obtenues ne doivent 

 pas différer beaucoup. 



Pour une certaine longueur d'onde, L, nous avons comme 

 au par av an t: 



io^{l + A)j^- (19) 



et, pour une autre, L^ : 



,o,^(l+A)j~^ (20) 



