54 DE KLEKCKEK. LA DISPERSION PlUSMATIQUE UE LA LUMIERE. 



Appendice. 



Il nous faut remarqiier que dans nos recherches précéden- 

 tes nous sommes parti d'une modification de Tidée actuelle- 

 ment adoptée sur Fétat moléculaire de la matiére, ce qui a 

 donné en réalitc lieu a une petite inexactitude dans les valeurs 

 algébriques des coefficients ^ et j5 de notre formule de dis- 

 persion. En efFet, ces valeurs dans les expressions (8) et (9) 

 ont été déterminées dans Tadmission que la partie matérieUe 

 de la moUcule serait infiniment petite en comparaison du vo- 

 lume qu'occupe son enveloppe éthérée. Nous avons méme 

 réussi a écarter cette partie, trouvant inutile d'en tenir compte 

 pour arriver a une expression générale de la dispersion prisma- 

 tique. Du reste, la modification des valeurs des coefficients 

 que provoquera une insertion du volume de cette partie ma- 

 térieUe dans le calcul, n'aura pas la moindre influence sur la 

 vérification expérimentale de notre formule. 



Supposant que le volume de la partie matérielle de la 

 molécule soit v^ , nous aurons a considérer une nouvelle cou- 

 clie simple de Tépaisseur 



3 / ^ ,, 



1 O-a- 



en continuant a considérer comrae auparavant le phénoméne 

 de la dispersion en dedans de certaines limites du milieu. 



Il est vrai que cette couche n'a pas d'influence sur le 

 temps employé de la lumiére pour traverser dans le milieu 

 un chemin correspondant k la longueur d'onde intérieure, Z, 

 mais son épaisseur doit cependant constituer une partie de ce 

 chemin, tandis que naturellement Tunité de longueur restera 

 toujours la méme. 



L'expression (1) sera donc modifiée en: 



(u + i'i)+ {n — l)d. 



