100 GYLDÉN, UNDERS. AF THEORIEN FÖR HIMLAKROPPARNAS RÖRELSER. 



härmed erhålles: 



/n, c\f:s^ R dv^ = m/Nj r dv^ —f yi n, r dv^ , 



hvarefter man finner följande resultat: 



(124) ^ = N„ + /[x\, - M N3] R dv, + M/N3 R dv, 



tit Q 



Af denna likhet skola vi i det följande begagna oss för att 

 transformera den differentialeqvation, hvarigenom evektionen 

 bestämmes. — Det kan för öfrisjt anmärkas, att om X„ blif- 

 ver vederbörligt bestämd, så innehåller likheten (124) full- 

 ständigt alla termer af andra ordningen, så när som på dem, 

 hvilka bero af ändringarna af den ömsesidiga lutningen. 

 Dessa kan man dock tänka sig redan bestämda och införlif- 

 vade i N^ . 



§ XIV. Ytterligare om Tariatioueii. — Apparent libration. 



107. 



Denna paragraf egnas åt behandlingen af de termer, som 

 blifvit utsatta i art. 104 ; huruledes dylika termer uppstå, gå 

 vi nu först och främst att visa. För detta ändamål erinra vi 

 OSB fram för allt, att funktionen X ingår i uttrycket för cos H 

 på följande sätt: 



cos // = cos (Vf^ + /. + /7) cos (y'„ + '/ + IT) 



+ sin (vq +/ + fl) sin (v^ + / -{- Fl') cos J , 



då vi nämligen med '/.' beteckna den störande kroppens egen 

 variation. Bortlemna vi denna, så erhålles på samma sätt, 

 som i art. 53, termen: 



Q = — i ;t' cos A '/" sin ( V(, + '/ + ^\) ^^i.iQ 

 Här införa vi följande termer af q: 



Q = yy cos v^ + ^2 cos (v,j + Vj) 



