lieber ein neues Verfahren ete. 443 



und welches iineli das Licht in verschiedenem Maasse in seinen 

 verschiedenen Theilen bricht. Der Einfachheit wegen wollen 

 wir noch annehmen, das Objekt erzeiig-e Beiigungs-Fächer mit 

 einer Anzahl regclmässig-er maxima und minima von Lichte). 



Wir wollen nun das auf das Objekt einfallende Lieht in 

 zwei Abtheilungen sondern, je nach dem Grade, in welchem es 

 Brechung erleidet (Tafel XXIII, Figur 2). In Abtheilung I 

 wollen wir diejenigen Licht-Büschel stellen, welche nur wenig 

 durch das Objekt gebrochen werden und deren dioptrische 

 Büschel demnach in die centrale Zone des Objektivs fallen, 

 welche durch unsere schwarze Blendung abgedeckt ist. 



In Abtheilung II wollen wir diejenigen Licht-Büschel stellen, 

 welche durch das Objekt stärker gebrochen werden, deren aus- 

 tretende dioptrische Büschel ausserhalb der centralen Zone 

 liegen. (Da ein Zweifel über die Bedeutung des Wortes di- 

 optrisch möglich wäre, so will ich hier bemerken, dass ich den 

 Ausdruck ausschliesslich auf den centralen oder axialen Strahl 

 irgend eines vollständigen Beugungs-Fächers anwende, nämlich 

 denjenigen Strahl, für welchen die gewöhnlichen Gesetze geome- 

 trischer Optik anwendbar sind). Nachdem wir nun die Licht- 

 Büschel je nach dem Grade ihrer Berechnung eingetheilt haben, 

 müssen wir unsere beiden Abtheilungen in je drei Unter-Abthei- 

 lungen (Klassen) zerlegen, je nach dem Maasse, in welchem das 

 Licht gebeugt wird, entsprechend der Feinheit der Struktur. In 

 die erste Klasse A wollen wir die Licht-Büschel stellen, -welche 

 die grobe Struktur durchsetzen, deren vollständige Beugungs- 

 Fächer insgesammt vom Objektiv aufgenommen werden, indem 

 sie keine bemerkenswerthe Winkel-Ausdehnung besitzen. 



In die zweite Klasse B kommen feinere Strukturen, die 

 daher einen ausgedehnteren Beugungs-Fächer erzeugen, jedoch 

 solche, deren Beugungs-Spektra erster und zweiter Ordnung vom 

 Objektiv aufgenommen werden. In die dritte Klasse C kommen 

 noch feinere Strukturen, von welchen nur Beugungs-Spektra erster 

 Ordnung zum Eintritt in das Olyektiv gelangen. Jetzt sind wir 

 in der Lage, die Wirkung unserer schwarzen centralen Blendung 

 oberhalb des Objektivs zu betrachten. 



1) Dieselben allgemeinen Prinzipien lassen sich leicht auf ande,r( 

 Fälle anwenden. 



