f» NOTE SUR LE PASSAGE DE LA CHALEUR 



sions ci-dessus sonl égales qnand la température est la même m qui 

 revient à dire »j i n * 



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relation purement géométrique. Delà résultera évidemment que si l'une 

 «les surfaces w, &>' a nue température moindre, ce qui diminue son 

 émission, celle-ci ne pourra contribuer à augmenter la température de 

 l'autre. 



§ 3. 



« ontli lion» <|iu déterminent une radiation quelconque. 



Nous admettons qu'un rayon quelconque allant d'un point M de u à 

 un point M„ pris sur w' suive une ligne brisée de n côtés, déterminée par 

 n— l réflexions ou réfractions, ces côtés étant parcourus avec des vitesses 

 V, V,, V 2 correspondant aux divers milieux traversés. Les points inter- 

 médiaires de ces réflexions ou réfractions seront M,, M,..., M„ ,. Par rap- 

 port à trois, axes rectangulaires fixes nous nommerons as, ?/, z les coor- 

 données de M; as,, y,, z„ celles de M,, etc., as„, y n , z,„ celles de M». On 

 donne les surfaces S, S,..., S„ sur lesquelles ils se trouvent, et dont la 

 première et la dernière sont celles de w et «'. Par suite z en fonction de 

 as, y, z,, de : as,, y,, etc. Quant à la loi qui lie entre eux les différents 

 rayons d'une même radiation, nous la définirons par le mode général 

 suivant, qui comprend comme cas très particulier la radiation provenant 

 d'une émission parlant d'un point unique. Nous nommerons plan secon- 

 daire un plan Wxe quelconque, purement géométrique, placé n'importe 

 où pourvu que tous les rayons le traversent. Nous y supposerons tracés 

 deux axes rectangulaires, et nous nommerons op et | les coordonnées du 

 point où il est percé par un rayon quelconque; nous devrons admettre 

 que la connaissance de cp et ty détermine complètement la marche de ce 



