14 NOTE SUR I.K PASSAGE DE LA CHALEUR 



d'autre pari nous savons que cette seconde radiation est composée d'un 

 faisceau conique, d'amplitude ?', parlant du point C, de sorte que S 

 est la première surrace, qu'il rencontre, à la dislance p; ainsi /.-, étaul 

 le cosinus de l'angle du rayon et de la normale, il est clair que Ton aura 

 s' = k i »,/p\ et par suite la valeur de T, se réduit à 



1 1 — 



k,s ' 



Enfin, eu substituant celle valeur de T, dans l'équation (H) de même que 

 celles de T et T données par les équations (10) el (9), nous aurons, en 

 remarquant que le même cosinus désigné par k dans l'équation (9) 

 l'était par cos i dans l'équation (1), 



(os'cosi . co'scosi' 

 I' = 7Ï77- ; ^ inrmc l'n— 1 = — r^r, . 



ainsi dans le cas où V = V„_„ c'est-à-dire si le premier et le dernier tra- 

 jet des rayons s'effectue dans le même milieu l'équation (5) se réduit à 



cocosi w'cosi' 

 s s 



c'est-à-dire à l'équation (1); mais s'il n'en (Mail pas ainsi, en nommant 

 Y pour simplifier la vitesse des rayons dans le milieu d'émission de la 

 surface ->. on aura 



io cos f co' cos i' V 2 



S S \ • 



et pour qu'il y eût équilibre de température quand il y a égalité de tem- 

 pérature, il faudrait que l'on eût 



v* ? (0 = vy«) 

 en nommant <p (t) la quantité, fonction de la température, déjà ainsi 



