6 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
Il n’en est pas de même de la variation dL, qui représente l'élément 
du travail extérieur. Les divers points du corps, à sa surface, sont soumis 
à des forces extérieures auxquelles, pour des trajets réversibles, font 
à chaque instant équilibre les diverses pressions. Ces points ont des 
déplacements, d’où provient le travail; et l’on conçoit que, suivant la 
répartition et la succession de ces forces, l’on puisse de diverses ma- 
nières passer de lun à l’autre de deux états déterminés du corps, en 
obtenant des travaux différents. Ainsi la quantité représentée par dL est 
simplement une expression différentielle des variables, sans être une 
différentielle exacte. 
De la sorte, dQ n’est point non plus la différentielle exacte d'aucune 
fonction des variables æ, y, 3, variables qui déterminent Pétat du corps. 
Mais en partant des deux principes de thermodynamique rappelés 
$ ) A : : : T 
plus haut, le rendement d’un cycle élémentaire de Carnot étant y nous 
pouvons démontrer le théorème fondamental: 
. , dQ er è : à è 
La quantité”; est la différentielle exacte d'une fonction des variables x, 
y, =. dont dépend l'état du corps. 
Le terme de rendement du cycle élémentaire est défini par la forme 
même de l’équ. (1), dans laquelle dQ'—dQ est équivalent au travail 
extérieur développé, et dQ' est égal à la quantité de chaleur dépensée. 
Comme ce travail extérieur se compose de plusieurs parties, regardant 
T'et T comme très rapprochés, de sorte que 
T = D + OT, 
nous aurons 
dQ)" — dQ — AÏL 
el par suile 
ASSL  ÔT 
dQ T 
Nous emploierons sous cette forme léqu. (1). 
3. Nous désignerons par des lettres À, B, C, D les états consécutifs 
du corps et par des groupes de deux lettres, AB, etc., l'indication du 
