ET LEUR APPLICATION AUX CORPS ÉLASTIQUES. 9 
et de même pour 9Y,, dY,; quant aux termes se rapportant à Z,, elc., 
ils sont détruits dans l'expression de YdL par la nullité des facteurs dz, 
oz, elc.. En définitive, pour ce genre de cycle de Carnot, on à 
SdL = X,dr — dX dx + OY,dy — dY,èy 
ou, d’après les expressions ci-dessus 
‘aX IN 
YdL — | Ta — me) (Oydx — Dxdy) 
$ : ANIL ù 
Comme l’on doit avoir = — © 
ES Û Ac: > ar |: ar PA 
D TI" remplaçant YdL par la valeur pré 
Den - vu dT aT | ë 
cédente, dQ par A(Xdæ + Ydy), dT par TH dE + ay 94 EU aussi 
dX,  dY, 
dy de 
par son égale 
aX _dY 
dy dx 
on obtient 
Xdx + Ydy aX  dY \ Oydx — dxdy 
TEL Jar ei 
Comme d'autre part le trajet AD est adiabatique, on a 
X0x + Yoy — 0 
Éliminant 5x entre cette équation et la précédente, 5y disparaît et Pon 
obtient 
5 ( aX  dY ) srdluserT 
Se = y 
dy de dy dx 
c’est-à-dire 
7 
(x) 4" 
je ) if T ) 
\ 4 =- 
dy dx 
TOME XXXIL 
