ET LEUR APPLICATION AUX CORPS ÉLASTIQUES. 15 
d 
dx 
un 
(12) dQ — AXdS — AS (A, dy Hd") etc 
Afin de permettre la comparaison des résultats théoriques avec ceux 
de l'expérience, il convient d'introduire dans les formules précédentes 
soit la température T, soit les chaleurs spécifiques. Nous regarderons 
d’abord dQ comme se rapportant à l'unité de poids du corps, et rempla- 
cerons S par T. Nous appellerons c. la chaleur spécifique du corps 
quand æ est seul à varier; dans celte opération, l’on à 
dQ — e,dT 
et, d'après l'équ. (12) 
Œ dQ — AXAT 
dx 
d’où l’on déduit 
À A NRQIE OS dT 
(13) ANRT FE AVES Cy TT ete. 
Les équ. (6), (12), (8) deviennent alors 
dt dt 
4 |) = — dx - Es .. 
(14) dQ Ge A + y n dy + 
AE? 
| dQ = cc, dt — —— - z À … 
dQ = c,dT ‘ a (Hd L H,.de + ) 
(15) dx. 
) 
: AT 
= CydT — AT (Hd + H,,.dz + ….), etc. 
(ay) 
dT dT 
(16) (ee) a AT et 
a eu *dQ PE 
Enfin si l’on connait l'intégrale » — | y On voit aisément que l'ex- 
pression générale des fonctions S sera 
(17) S — TF(o) 
F(w) étant une fonction arbitraire. 
7. Si la variation de travail extérieur est exprimée par un polynôme 
