18 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
dô d6 
= J — — 
mn Deus 
o 
Par là, les quantités X,, Y,,.. R,, U, $, ne dérivent plus que de la 
forme d’une seule fonction caractéristique 9, et l’on peul résumer les 
résultats précédents par l'ensemble des équations 
dE = X,de + Y,dy +... +R,dr 
1 I | 
A 
(18) da dy «d 
de 
| dl = 46 — "7 dl 
I I 
u9) UET : Se Re es S = 10) 
: d6 d26 6 
20) O0 — = AT 4e à 
@0 dQ = AT (ap de + + + nd me) 
dont nous ferons usage dans la suite. 
II. Théorie géométrique des corps élastiques. 
TRAVAIL ÉLÉMENTAIRE. 
9. On sait que pour représenter la pression qui agit en un point d’un 
corps, l'on fait usage de six composantes relatives aux directions de trois 
axes rectangulaires de coordonnées. Ces composantes sont ordinaire- 
ment désignées par les notations 
Pau Pyy Pas? Pays Pas Pys 
Ainsi la pression qui agit sur un plan parallèle à celui des xy à pour 
composantes Px:, Pyz, P::, CLC. 
L'on connaît les relations générales 
Po UPry dp,.. 
(21) Eee e 
da dy dz 
IX 
