ET LEUR APPLICATION AUX CORPS ÉLASTIQUES. 19 
etc., où X, Y, Z représentent les forces étrangères, y compris l’inertie, 
rapportées à l'unité de volume. De sorte que si P,, P,, P: sont les 
composantes de la résultante des forces extérieures agissant sur lunité 
de masse, et v le volume spécifique de lPunité de poids, on à 
1 dr \ 1 dy 
29 ee (P ES (P me 1), et. 
(2) (JD \ EE de) go \ Ÿ de É 
Pour létude des relations thermodynamiques se rapportant à des 
changements réversibles, il faut supposer le corps immobile et faire 
2m 
: dx “roi ne 
abstraction de —— etc., ainsi que des forces extérieures telles que la 
dE 
pesanteur, etc. Nous supposerons donc X, Y, Z nuls, pour l'évaluation 
du travail élémentaire développé par un volume infinitésimal pris à 
l'intérieur d’un corps qui se dilate. Ce travail, étant rapporté au poids 
de ce volume, représentera alors la valeur de la quantité désignée par 
dE dans le chapitre précédent. 
10. On peut fixer, au point de vue physique, l’état d’un corps, en le 
comparant à un état initial déterminé. Soient donc x, , y, , z les coor- 
données d’un point matériel dans cet état initial, la position actuelle du 
même point, que nous désignerons par x, y, 3, peut être représentée par 
diverses équations entre æ, y, 3, &,, Yÿo, %o et un certain nombre de 
paramètres +, 5... indépendants de x,, y, 3; Von pourra écrire 
T — F, (rs: Yo » Zoo» 0 B,..) 
(23) y = F, (&; Yo...) 
BMP 5 so) 
Si le corps se dilate, ce sont les paramètres +, 6... qu'il faut faire 
varier dans ces équations, et non x, , y, & ; de sorte que les mouve- 
ments élémentaires des points sont exprimés par 
(24) re 2 Gi de pi dB + .…, ete. 
. ê 
Si donc l’on suppose x,, y,, 3 , éliminés entre ces six équations (23) 
et (24), l’on exprimera le résultat de cette élimination par 
(25) CURE le CT AU ARCS ANG PR 2) 
