34 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
sont les composantes de la pression sur le plan BOC, de sorte que la 
force qui agit sur le parallélogramme BOC est la résultante des compo- 
santes rectangulaires: 
À dj 1 dp il d6 
= 
dv, dey 
62 ne Cadre 
( ) D dy, Do dr 
et si l’on désigne par P, cette force, par u, v, w les trois plans BOC, 
COA, BOA, l’on aura de même 
d6 p d6 
62) v,P, = tn Perret 
(6 0 vx de, vy dy, 
tandis qu’en décomposant les pressions normalement aux trois plans 
obliques, l’on obtient aisément, d’après les équations (45): 
2A 46 A dp DAME 
(63) Pare D, de” Pau 
On retrouve ici pu = peu, Ce qui existe d’ailleurs pour un système 
d’axes quelconques. . 
ÉQUATIONS D'ÉQUILIBRE. 
18. Quand les divers points d’un corps continu sont soumis à des 
pressions, dilatations ou températures différentes, les quantités w,, 4, 
4, ec. varient d’un point à l’autre. Toutefois, si le corps reste phy- 
siquement homogène, l’on doit regarder, pour tous les points, la fonc- 
tion 9 comme invariable de forme. Dans ce cas les équations d'équilibre 
peuvent subir une transformation importante. 
En général si w est une fonction quelconque de x, y, z, on lexpri- 
mera, au moyen des relations (28), en fonction de x,, y, 3, par les 
identités telles que 
dw 4 /dA do dA do L dA do 
( de, dz ) 
do, dx, de, dy, 
(2) 
L'une des équations d'équilibre (21) 
