49 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
dû dû dô 
ne Et : 
| er Pen + Veau Le 
(78) 
) d6 dû dû 
/ TN AE Cr NA 
"+ y dd, dyy 
et obtiendrons, par l'opération indiquée : 
Au, + fi ue + Vis = D 
(79) di LA + Pi Lyy 4 1 Le = Pr go 
\ Mur me Bi Ly + MU = 190 
Tout ce qui précède, dans ce paragraphe, peut se rapporter à des 
corps élastiques quelconques. 
Pour les corps isotropes, l’on aura u,, = uy», Us: = U:x, Uy: = U:y, À 
cause des relations R, = 0 (équation 69, n° 19). Introduisant alors dans 
les expressions (78) les valeurs (44) et (71), on trouve aisément 
| 2 A) dô 
WE here, ra] 
Fu ra FU: et D a | 
En substituant ces valeurs dans la première des équations (79), on 
aura 
(80) 
1 d6 
Zoo — Cug + Bi + 9) DH av À 
oh 
Li | 3n [2 x + pb — D — 00 + Bi GX = PYI + n G? — . & 
Il est aisé de voir que le coefficient de ‘ , peut s’écrire sous la forme 
+ 0% +0 Cup + BX F9) — p Coup ee + 9) — X Cux + Bi + nr) 
— di (ud + Bip + n 0 
et 1l est facile de concevoir les permutations soit de ce coefficient, soit 
de l’équation précédente. Cette dernière et ses deux permutations, résul- 
tant des équations (79), doivent déterminer trois inconnues, qui sont gq 
