ET LEUR APPLICATION AUX CORPS ÉLASTIQUES. 43 
el les valeurs relatives de »,. 6,, y. On arrive à une solution en regar- 
dant «,, 6,, y, comme respectivement proportionnels aux quantités &,, 
ño, Co qui entrent dans les équations (57) des axes de symétrie; en effet 
on aura dans ce cas: 
Gp HBX + nd = 00 
x + Bt Eng = 5 
M + Bip EX = HN 
et l'équation (81) devient, après suppression du facteur commun 2, 
d6 d 
l dô 
SR TOUR Ie PU ai 
résullat commun aux autres permutations de l'équation (81) traitées de 
la même manière. 
Comme il existe trois valeurs de 5, il y a trois valeurs correspon- 
dantes de q, pour l’une desquelles nous avons (équations 72): 
1 db d6 dû 
9 QD = 6: FF + (os + 62) du + 6163 + | 
ou bien, à cause de l’équation (74): 
26, dû 26, d 25. d 
(82) EE pasnéesr 66 Sp eSe. 
Ù” d6; 
Telles sont les valeurs des trois pressions principales. 
22. L'étude des conditions de symétrie fixe en quelque sorte le choix 
de l'état initial. Il faut en effet, pour qu’un changement dans le choix 
des axes de coordonnées ne modifie ni la valeur, ni la forme de la 
fonction 6, que cette condition soit également remplie pour l'état initial. 
Nous en établissons les conséquences en nous reportant à ce dernier 
état. 
Faisons donc Pr = d, = ÿ: = 1; el Dy = D: = 0, LPS = be Or — 
4y = 0, Ce qui donne Ë = Ë,, n =", 6 = & , nous aurons par là 
DE DHL PSN X mA 
puis (équation 71) 
