bn 
ps 
THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
dé d5  dÿ d5 |, 46 , à d  d5 dB 
do _ db dy dx RE dy. dy” de’ : dy dy! a 
On en déduit, équations (44) et (40): 
dB d6 dB . { d6 d6 d6 dg d6 
—= -=-—=9|— +2 ral — —= 9, -=——0,e{C 
de. dy, dy. ( dk dy, dy de, de. 
2 /d6 d6 dB 
— = — = 2 _ — 2 — 
Pa Pyy Pss D, ( À u dy. dy }: Pxy Ps Pys 4 
Ainsi l’état initial est caractérisé par l'égalité de pressions en lous sens. 
C’est à ce point de départ seulement que s'appliquent les propriétés 
précédentes des pressions principales. Pour Pétude d’un corps à état 
variable, si à aucun moment la pression n’est égale en tous sens, il fau- 
dra pour chaque élément de volume séparément remonter à un état 
initial tel que nous venons de le définir, c’est-à-dire réunissant les deux 
conditions d’isotropie et d'égalité de pression en tous sens. 
Nous pouvons appeler dilatations principales les axes de symétrie de 
l’ellipsoïde défini aux nos 15 et 16, et énoncer le théorème suivant: 
Si l’état initial est caractérisé par l'isotropie de constitution el de pres- 
sion, les dilatations principales et les pressions principales ont toujours, 
dans un état quelconque, leurs directions identiques. 
En effet, le choix fait (n° 21) pour «,, 5,, », revient à poser, k étant 
une indéterminée 
Ga —k&, Bi = kms n=k, 
c'est-à-dire (équations 76) 
Pa F Bo À VXe = Kb 
cp, + Bd, + TX, = Fo 
ap, + Bd, + vx = Ke 
et la comparaison de ces équations avec les équations (60) nous montre 
que 
