50 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
d'$ d'à dy dy 
à ) *£ ! IT 
dé du? EE du dv LE du dw PAR du dT 
Nous poserons alors, pour à = v = w: 
dy __dÿ _ à L 
du dv? du? ns 
ds _1 ëy 
(100) dudv X” du dT > 
d'$ 
Av, T Te = 
et nous retomberons exactement sur les équations (93). 
Nous appliquerons ces équations-ci à l'étude d’un certain nombre 
d'opérations que l’on peut concevoir pour lobtention des valeurs numé- 
riques des éléments d’un corps donné. Les lettres c, z, {, h représente- 
ront respectivement une chaleur spécifique, un coefficient de dilatation, . 
un coefficient d’élasticité isothermique, un coefficient d’élasticité adia- 
batique. 
Nous aurons trois sortes de modifications, suivant que l’on fournit 
ou soustrait de la chaleur au corps en laissant varier sa température; 
que l’on comprime ou dilate ce corps à température constante, ou bien 
qu'il est comprimé ou dilaté sans qu'aucune quantité de chaleur lui ait 
été donnée ou enlevée. 
25. 1re opération. On chauffe le corps à pressions constantes. 
On a dans ce cas du = do = dw = 0, tandis que dË = di = dé = ap dT, 
et dQ = c, dT. 
2me opération. On chauffe le corps en laissant la pression constante 
dans deux directions, et en maintenant la dilatation nulle dans la 3e 
direction. 
On a ainsi do = dw = 0, dë = 0, d’où l’on déduit 
dn — & — agdT 
dQ — AT 
où l’on fait 
