52 THÉORÈMES GÉNÉRAUX DE THERMODYNAMIQUE 
(104) pe Te À, L, = 7 — PR 
Au moyen de ces notations, lon à aussi 
| CR GE — L, Av Ta,” 
€ 
(105) = — 21,Av,Ta, 
ÉTRaNE 
A Les D] 2 
| CRE Cr al Av,To, 
26. Dans le paragraphe précédent, nous avons considéré les coeffi- 
cients de dilatation et les chaleurs spécifiques. Les cinq modes suivants 
de variations nous serviront à définir cinq sortes de coefficients d’élasti- 
cité isothermique. 
ÿme opération. On comprime le corps de même en tous sens, à tem- 
pérature constante. 
On a donc comme données 
du — dv — dw, dT — 0 
et l’on en déduit (équations 93) 
du 
dE = dn = de = — —- 
où / vaut, comme ci-dessus, < .. 
On obtient encore 
dQ = — 3ATo, Up du 
Il est évident ici que (équation 95) 
1 = 3E' 
6 opération. On comprime le corps dans deux directions également; 
dans la troisième, la pression ne change pas; la température reste cons- 
tante. 
On à donc 
du = 0, dv = dw, dT — 0 
d’où l’on tre 
