SUKFACE DES ONDES. 17Î) 



lesquels l'une ou l'autre des molécules serait distante de la surface ^ 

 d'une longueur supérieure au rayon d'activité moléculaire devraient être 

 d'ailleurs supprimés comme nuls. — Limitons maintenant le prisme à 

 une hauteur arbitraire I supposée très-grande, de même que x, puis à 

 diverses hauteurs intermédiaires menons des plans horizontaux P', fai- 

 sant dans le prisme une section égale à j< ; la pression suivant cette sec- 

 tion, rapportée à l'unité de surface sera encore — , pourvu qu'on étende 



maintenant la somme i à toutes les molécules m inférieures à P', en 

 prenant pour m' toutes celles du prisme indéfini placé au-dessus; nous 

 aurons ainsi pour y une fonction de la hauteur u du plan P' au-dessus 

 de P, fonction presque constante, et la valeur moyenne de y quand u 



varie de o à I, c'est-à-dire -p / y du fournira une valeur moyenne 



exacte de la pression rapportée à l'unité de surface. En désignant par V 

 le volume du prisme ce sera par suite 



|/'vduou±/' 



du. 



La valeur de y qui correspond aux diverses hauteurs u se compose de 

 termes de deux espèces suivant que les molécules m, m' qui y entrent 

 sont toutes deux intérieures au volume V ou que cela n'a pas lieu; mais 

 dans ce dernier cas la distance de chacune d'elles à la surface qui limite 

 le prisme devant être inférieure au rayon d'activité moléculaire, il en 

 résultera comme précédemment que le nombre de ces termes croit seu- 

 lement comme la surface du prisme, et qu'ils disparaissent quand on 

 prend V très-grand pour avoir une limite plus exacte. Nous ne devons 

 donc avoir égard qu'aux termes de la première espèce. Chacun de 

 ceux-là n'entre dans y qu'autant que le plan P' passe entre les deux 

 molécules auxquelles le terme correspond ; nous pouvons donc poser 



y = i: niin' r (r) A x, 



