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la somme 2 s'élendant à toutes les molécules du volume V associées 

 deux à deux et ayant pour valeur 1 si u est comprise entre les hau- 

 teurs u', u" des deux molécules, o dans le cas contraire. U en résulte 



/ (|) du = 2 mm' l'(i') A X / 6 du = 1 niiii' f (r) A x (u" — u'). 



D'ailleurs u" — u' est la même chose que Az; en nommant M la masse 

 totale comprise dans le volume V, et D la masse sous l'unité de volume 



M 



OU la densité, on pourra substituer V = -^ , et l'on aura 



y ^ <p du = -g- X -^ 2 mm' f (i) A x A z. 



Le 2""= facteur de cette expression comme on l'a vu au § 2, est égal à la 

 valeur moyenne de 



2 m f (r) A X A /- 



la somme 2 étant maintenant étendue seulement aux molécules m voi- 

 sines d'une molécule unique, origine des coordonnées A x, A y, A z. Son 



produit par -^ représente donc la composante parallèle à l'axe des x, de 



la pression mutuelle de deux portions du milieu séparées par un plan 

 parallèle à celui des x y ; elle est rapportée à l'unité de surface et sup- 

 pose les molécules dans leurs positions d'équilibre. Les composantes 

 analogues parallèles aux axes des y et des z seraient de même 



-|-2mf(r)AyAz, ^ira f (r), (A z)- 



et l'on trouverait d'une manière analogue les composantes de la pression 

 en supposant le plan de séparation parallèle aux x z ou aux y z. Or, nous 

 avons déjà remarqué que la pression dans l'état d'équilibre devait être 



