LA PROPAGATION DE L'ÊI.ECTRICITÈ. 



AZOTE OU AIR ATMOSPHÉRIQUE. 

 Pression du ja:. Intensité du coiirmit dérivé. 



SnnJos près Sondes proj 



df l'cleclrodc posiliic. de IVIeclrode négative. 



6""° 70" 18" 



4raoi 40" 8° 



imm 18» 3» 



HYDROGÈNE. 

 1 5""" 90° 90° 



6"" 82» 63° 



4111m 520 2° 



2"iin 35° 0° 



On voit, d'après ces tableaux, que l'intensité du courant dérivé diminue 

 avec la pression, quoique le courant transmis soit bien plus fort, ce qui 

 montre avec quelle rapidité la résistance du gaz diminue à mesure que 

 sa raréfaction augmente. Mais en même temps la diminution du courant 

 dérivé, et par conséquent celle de la résistance, est bien plus grande 

 quand les sondes sont plongées dans l'espace obscur voisin de l'électrode 

 négative que dans la partie lumineuse du jet voisine de la positive. 

 Ainsi, sous la pression de 2 millimètres, il est impossible dans l'hydro- 

 gène de percevoir le moindre courant dérivé dans l'espace noir, tandis 

 que ce courant dérivé est encore de 35" dans l'espace lumineux; à 15 

 millimètres de pression, il était de 90" au voisinage des deux électrodes 

 également, mais il n'y avait pas encore formation de l'espace obscur, et 

 par conséquent l'état de densité du gaz était le même aux deux extré- 

 mités du tube. La résistance de l'espace obscur est aussi très-faible dans 

 l'azote sous la pression de 2 millimètres, puisque le courant dérivé n'est 

 plus que de 3", tandis qu'il est de 18° dans l'espace lumineux; mais la 

 différence entre les deux courants dérivés est moindre que dans l'hydro- 

 gène. Cette différence tient à ce que l'hydrogène ayant une conductibilité 

 très-supérieure à celle de l'azote, d'une part, l'intensité absolue du jet 

 est plus grande, ce qui explique pourquoi on a 55" au lieu de 18" dans 

 l'espace lumineux, d'autre part, la portion dérivée doit être moindre là 



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