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Wenn wir es jetzt versuchen, die Resultate dieser Unter- 

 suchung unter einem gemeinsamen Gesichtspunkt zusammen- 

 zufassen, so dürfen wir nicht verhehlen, dass dieses nur sehr 

 im Allgemeinen geschehen kann, denn, wie bekannt, haben 

 wir hier eine Art des Stroms vor uns, die in ihreu Eigen- 

 Ihümlichkeiten bis jetzt noch nirgend einer genauen theoreti- 

 sclicn Untersuchung unterworfen worden ist, und dessen fei- 

 nere Gesetzmässigkeiten naliirlich nicht an einem so kompli- 

 zirten Apparat, wie ihn das arterielle Gefässsystem vorstellt, 

 eruirt werden können. 



Süll die Elaslicilät einer rührigen Membran als Unter- 

 stützungsmittel für den Strom innerhalb derselben benulzt wer- 

 den, so mass diese natürlich in eine gewisse Spannung versetzt 

 werden. Dieses kann aber nur dadurch geschehen, dass eine 

 gewisse Flüssigkcilsmenge in sie eingeführt wird, die sie über 

 den ihnen in der Hube zukommenden Raum ausdehnt. Die- 

 ser Fall tritt unter andern ein, wenn die in die Einllussmün- 

 dung der Röhre gebrachte Flüssigkeitsmenge nicht augenblick- 

 lich aus der Ausflussmünduug derselben entweichen kann, eine 

 Bedingung, die bcUanMllicIi im arlericlleu Rührensysicm voi'- 

 handen ist. — 



Untersuchen wir nun zuerst den Grad der Spannung, 

 den unter verschiedenen Unisländcn das elastische Rohr erhal- 

 ten wird. — Scizen wir zuerst zwei Röhren mit gleichem 

 Rauminhalt und gleicher elastischer Kraft der Wandungen 

 (gleicher .Ausdehnungsfähigkeit für gleich grosse Gewichte oder 

 wie man sich ausdrückt, mit gleichem Elastizllälsmodulus), in 

 die wir verschiedene Mengen von Flüssigkeit einführen, so 

 wird natürlich die Rühre, in welche die meiste Flüssigkeit 

 eingebracht ist, die grösste .Spannung zeigen. Es wird also 

 in diesem F'all sowohl die KrafI, welche nölliig war, die Flüs- 

 sigkeit in die Rölirc einzutreiben, eben so wie die, welche 

 nach Wegnahme des Widerstandes an der Ausflussmündung 

 die Flüsaigkcit austreibt, nach einem noch näher zu erörtern- 



