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ten, gleich dehnbaren und am Ende geschlossenen Köhie die 

 Ausdehnung des Anfangsstückes, zufolge des grösseren Druckes, 

 welchen dort die Wandungen auf die enthaltene Flüssigkeit 

 ausüben, allmählig über die angrenzenden Stellen verbreiten, 

 die Flüssigkeit aber und die einschliessenden Wandungen bald 

 überall zur Ruhe gekommen sein, indem zufolge dieser all- 

 mähligeu Verbreitung des verstärkten Gehalts und der ver- 

 mehrten Ausdehnung an die angrenzenden Partieen bald Aus- 

 dehnung und Flüssigkeilsgehalt, und mithin der Druck der 

 Wandungen auf ihren Inhalt überall gleich sein werden. 



In dieser Weise findet aber die Vertheilung der in eine 

 elastische Röhre eingetriebenen Flüssigkeit nicht Statt, sondern die 

 Ausdehnung, welche wir vermehrte Spannung nennen wollen, 

 und die grössere Anfüllung mit Flüssigkeit schreitet gegen das 

 Ende der Röhre zu fort und lässt die durchlaufenen Strecken 

 im Zustande der Ruhe, wie vor der Dorcbschreitung, zurück. 

 Dies Gesetz ist allen elastischen Materien eigen, und es ver- 

 breitet sich so die vermehrte Spannung, welche durch Stoss dem 

 Anfange eines aufgespannlen Seiles erlbcilt wurde, ferner eine 

 durch Stoss bewirkte Verdichtung in der Luft elc. 



Von der Wellenbewegung der Flüssigkeit im elasti- 



(chen Rohre überhaupt und in dem nach jederRich- 



tung dehnbaren Rohre insbesondere. 



§.2. 



Cm uns den Vorgang bei und nach der Eintreibung von 

 Flüssigkeit in ein elastisches Rohr zu erklären, wenden wir 

 uns zunächst an die Gesetze der Wellenbewegung einer auf- 

 gespannten elastischen Saite. 



Haben wir (s. Wellcnlehre der Gebrüder Weber, p. 454) 

 eine gespannte Saite .A, ß Fig. 1. und darauf die Ausbeugung 

 b a' c. welche dadurch zu Staude kam, dass wir die Punkte 

 b und c mit den Fingern ßxirten, und dann a bis a' herauf- 



