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Von dem Auflusse des Blules in die Kapillargefässc. 



§• 20. 



Wir stellen uns das Arleriensyslem zur leichtern Ueber- 

 sicLt als einfache, überall gleich weile, gleich dehnbare und 

 gleich slark gespannte, am Ende geschlossene Röhre vor, in 

 welchem eine gewisse, im Anfange der Röhre erregte Welle 

 gerade bis ans Ende gelangt, und bei der Ankunft am gegen- 

 überliegenden Ende durch die IJeihung so zerstört ist, dass 

 dieselbe nicht relleklirt wird. Bewegen sich nun mehrere, 

 durch Austreibung von Flüssigkeit gebildete Wellen durch diese 

 Röhre, so bewirken dieselben stets gleichmässige Zunahme der 

 'Spannung und des fnhalls auf der ganzen Rühre. 



Denken wir uns sodann eine einfache, durchaus gleich- 

 massig bcschafTeDe elastische Röhre, welche durch Anfüllung 

 mit Flüssigkeit gleichmässig gespannt ist, und bringen wir an 

 dem einen F^nde der Rühre eine Oeffnung an, so wird die 

 Flüssigkeil daselbst mit einer Geschwindigkeit ausströmen, 

 welclie bei ein- und derselben Oetfnung stets in demselben 

 VerbältDisse zur Grösse der Spannung sieht, unter welcher 

 eich die in der Rühre cnihaltenc Flüssigkeit befindet. Durch 

 diesen Ausfluss am Ende der Höhre enisicht in der § 10. be- 

 schriebenen Weise eine abspannende oder einbiegende Welle, 

 welche sich nach dem Schlüsse der Ausllussölfnung gegen das 

 andere Ende der Itölirc zu fori pflanzen würde. Hinter dieser 

 abspannenden Welle wird die Rühre, abgesehen von dem Ein- 

 Husssc iler Reibung, wieder zur früheren Spannung und zum 

 früheren Inhalte zurückkehren. Bleibt die ÜclTnung aber un- 

 verschlossen, so dauert das .\usslrönicn an. und ansialt das 

 von der eben gebildeten Welle in jedem Momente zurück- 

 gelegte Röhrenstück zum früheren Verhalten zurückkehrt, so 

 strömt stcU wieder Flüssigkeit aus, und somit entsteht ein 

 gicichmässiger Strom nach der Ausllussöll'nung. drr sich mit 

 feiner Spitze nach Art der Welle, gegen das andere Ende der 



