90 Heinrich Jacobson: 
o 
G p 2 u 
und daraus aln a 
p° 
j Äe: 2—_ 
a+ßlogr 4 rt =u 2) 
Da die Röhre vollständig mit Wasser gefüllt ist, muss die Con- 
stante 3=0 sein, da sonst für r=0, d.h, für den Axenfaden des 
Flüssigkeitseylinders, u= & werden würde, Es ist also 
a— Fr zu 3) 
« wird aus den an der Röhrenwand stattfindenden Bedin- 
gungen bestimmt. Für den allgemeinsten Fall, dass eine Rei- 
bung zwischen Röhrenwand und Flüssigkeit vorhanden ist, dass 
ferner die Wand selbst eine Geschwindigkeit v hat, wirkt auf 
ein Element vom Volumen dodr in der äussersten ihr anlie- 
genden Flüssigkeitsschicht, deren Geschwindigkeit u sei, die 
Reibungskraft: 
du | — du) 
Ddodr = do Je(o- DE 
wenn & die Reibungsconstante zwischen Flüssigkeit und Wand 
ist. Da aber nicht == » sein kann, muss 
= du 
€ (v-u = Nas sein. 
In’ unserem speciellen Fall nun, wo v»=0, ist also die Grenz- 
bedingung, dass für r=R (dem Badıns der Röhre) 
Daraus ergiebt sich durch Substitution von « und = (für r=R) 
aus Gleichung 3) 
«= (i +3) E R? 
| n 
und u= Zlr(i +2)-") 4) 
Benetzt die Flüssigkeit die Wand, so befindet sich nach der 
allgemeinen Annahme ihre äusserste Schicht in Ruhe, d. h. 
«=»; für diesen Fall ist also 
=7, Rn) 5) 
