Beiträge zur Haemodynamik. 9 
Für «, die Geschwindigkeit an einer beliebigen Stelle des 
Querschnitts, die sich nicht beobachten lässt, führen wir c, die 
mittlere Ausflussgeschwindigkeit, ein. Dann erhalten wir aus 
dem in der Zeiteinheit ausgeflossenen Flüssigkeitsvolum 
R 
nn c=2n Jurar 
R?p° 6 
Fr 7 
Dies ist Poiseuille’s Gesetz. 
Aus den oben ermittelten Werthen von k ergiebt sich also 
unmittelbar, da k=8n, der Reibungs-Coefficient für, 
Wasser bei verschiedenen Temperaturen. 
Ueber die Grenze, innerhalb deren das Gesetz gilt, ;wis- 
sen wir nur, dass sie von Durchmesser, Länge, Temperatur 
und Druckhöhe abhänge; in welcher Weise ist unbekannt. 
Aus einer Untersuchung, die ich zur Ermittlung ‚dieses Ver- 
hältnisses begonnen, entnehme ich, dass bei Temperaturen 
zwischen 18° und 25° C. die Grenze überschritten war: 
für die Röhren (B) und (C) bei A=600 Min. 
e = 2,648 Mm. ih: 
für (D) Een ] bei = 121 Mm. 
o = 4,025 Mm. TE 
für (E) [ Is ] vei »= 102m. 
Dagegen galt das Gesetz für dieselben Druckhöhen bei nie- 
deren Temperaturen. 
Die Schwankungen und die Trübung des ausströmenden 
Strahls, die Hagen bemerkte, sobald das Maximum des ersten 
Schenkels seiner Geschwindigkeits-Curve, das mit der Grenze 
zusammenfällt, erreicht wurde, habe ich zwar häufig — nament- 
lich bei erwärmtem Wasser — beobachtet, kann ‚sie jedoch 
nicht für ein Kriterium der Grenze halten. Ich sah den Strahl 
vollkommen klar und durchsichtig auch ausserhalb derselben. 
Ob sie in dem Aufhören der der Axe parallelen Riehtung der 
Bewegung begründet ist, liesse sich feststellen, wenn man den 
Druck innerhalb desselben (Querschnitts in werschiedenen Ent- 
fernungen von der Axe messen könnte, wozu ich keinen Weg 
sehe. Durch zahlreiche Messungen bei sehr verschiedenen 
Druckhöhen und Temperaturen habe ich mich überzeugt, dass 
