98 Heinrich Jacobson: 
tet lässt, der beim Rintritt der Flüssigkeit aus dem 
Reservoir in die Röhre entsteht. Geht man zur Berech- 
nung desselben von der Hypothese aus, dass der Strahl sich 
hier — wie beim Eintritt in eine Ansatzröhre — contra- 
hire, darauf wieder ausbreite und an die Wand anlege, so wird 
der Coöfficient von e=14(67), wo y den Contractions- 
Y 
Coäfficienten bedeutet. Führt man Newton’s Werthe, von y 
ein, so wird er: 
für enge Oefinungen = 1,18 (y=0,7) 
für weitere .....=1,41 (7=0,6) 
Nach meinen Beobachtungen (II) ergiebt sich der entsprechende 
Coäfficient gt für die Röhre (C): 
aus 1) 1,37 — aus 2) 1,22 — aus 3) 1,49 — aus 4) 1,37. 
Hagen fand für ein und dieselbe Röhre z. B. (4), deren Durch- 
messer der meinigen (C) am nächsten liegt, gleichfalls Abwei 
chungen von 1,23 bis 1,57 zwischen den Temperaturen 5 bis 
20° C. Er erklärt dieselben nicht durch den Einfluss der Tem- 
peratur, sondern durch die Abhängigkeit des Geschwindigkeits- 
Coöfficienten (K) von der Druckhöhe 1, den er bei weiteren 
Röhren mit abnehmendem % von 0,82—0,7 sich verringern sah, 
während er bei Temperatur- Unterschieden von 4°—72° con- 
stant blieb. 
Es ist nun 1, = 1+ (=); den von mir gefundenen Wer- 
then 1,22—1,47 entsprächen demnach A = 0,82 bis 0,90. Inner- 
halb derselben Grenzen liegen auch die an engen Ansatz- 
ıöhren bestimmten Werthe von X. Der Verlust an lebendiger 
Kraft an der Eintrittsstelle scheint demnach nahe derselbe zu 
sein, ob die Strömung durch ein Ansatzrohr oder eine längere 
Röhre erfolgt. 
Dass der Geschwindigkeits- Coöffieient eine Function der 
Druckhöhe (A) sei, ist mir nach Beobachtungen, die ich zur 
Prüfung der von Volkmann!) über das Verhältniss von 4 zu 
dem Druck am Aufang der Röhre (p°) angestellten unternahm, 
1) Volkmann, Haemodynamik. Cap. 1, 
