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sehr leicht zu führen ist, und der in der Praxis unaufhörlich 
vorkommt. 
Der betrachtete Punkt (a) 
befinde sich innerhalb einer 
homogenen Flüssigkeit (F), 
etwa Wasser, Glycerin etc. 
(oder auch Luft); — diese 
Flüssigkeit sei bedeckt mit 
einem planparallelen Deck- 
glase (@), zwischen diesem 
und dem achromatischen 
Objective (0) .sei Luft(Z). 
Der einfacheren Rech- 
nung wegen sei überdies 
der Punkt a in der opti- 
schen Axe des Mikroskopes, und die Ebene des Deckglases 
auf ihr senkrecht. 
Offenbar geht der verticale Lichtstrahl «ab eg ungebrochen 
durch F, G und Z hindurch, während ein zweiter Lichtstrahl, 
der vom Punkte « herkommt, und mit dem ersten den Win- 
kel y bildet, den gebrochenen Weg aekl zurücklegt, den wir 
sogleich genauer betrachten werden. Das Objectiv erhält also 
Lichtstrahlen vom Punkte a in den Richtungen cg und kl, 
woraus denn folgt, dass der Punkt a um das Stück as ge- 
hoben, d.h. dem Objective, genähert erscheint. — 
Es soll nunmehr die Art gezeigt werden, in der as von 
y abhängt. 
Der Kürze wegen werde ausgedrückt durch 
d... die Deckglasdicke (be=d) 
t... die Tiefe von a in der Flüssigkeit F, (ab =t) 
h... die Hebung des Punktes a, (as=h) 
ferner sei: 
n ... der Brechungsexponent des Deckglases @ (etwa ?/,) 
m... der Brechungsexponent der Flüssigkeit F (Wasser 
=/, Luft=1). 
Dann ist: ; 
h=d+t-cs 
