26 NOUVEAUX OPUSCULES DE PHYSIQUE. 
A. Courant continu, PERS :S 
B. Courant interrompu, bobine vide, sans induction, os — 3.8 
B.. — — avec induction, 6 — 3.5 
D. — bobine pleine avec induction, o — 3.1 
C. — — sans induction, 6 — 2.4. 
Ces données me paraissent suffisantes pour résoudre la question qui nous occupe. 
C'est avec la bobine pleine que le contre-courant est le plus fort et que la chaleur 
dégagée est la plus faible. Comme le contre-courant observé est précisément égal 
à l'extra-courant disparu, il en faut conclure que cet extra-courant ne s’est pas 
transformé en chaleur. 
Ici se terminent mes recherches personnelles. L'exposition que je viens d'en 
faire est identique pour le fond à celle que j'ai présentée à la revue des sociétés 
savantes en 1863. Je regrette de n’avoir pas connu à cette époque le beau Mémoire 
de M. Helmholtz, cité par M. Cazin. Ce mémoire, qui date déjà de 1851, est inséré 
dans les Annales de Poggendorff, tome LXXXIIT, et analysé dans le Traité si com- 
plet du galvanisme de M. Wiedemann, tome IT, page 744. Comme la théorie qu'il 
renferme est capitale dans le sujet qui nous occupe, je vais tâcher de l’exposer 
sommairement et je la comparerai ensuite avec mes expériences. 
8 9. — Théorie de M. Helmholtz. 
M. Helmholtz admet carrément que l'extra-courant de rupture n’a pas d'effet 
dynamique, c’est-à-dire qu'il est sans effet sur la boussole qui mesure le courant 
interrompu, et que l’affaiblissement de celui-ci est dû uniquement au contre-cou- 
rant qui prend naissance au moment de la fermeture du circuit. Considérons ce 
qui se passe entre deux interruptions consécutives, et comptons le temps æ à partir 
du moment où la pointe de l'interrupteur pénètre dans le mercure; ce temps «æ 
variera depuis 0 jusqu'à #, / étant la durée du courant ou le temps pendant lequel 
la pointe de l'interrupteur, plongeant dans le mercure, ferme le circuit. À chaque 
instant + le courant aura une intensité variable y, égale à celle du courant principal, 
diminuée de celle du contre-courant. 
Le courant principal produit par # éléments de force électro-motrice E dans 
une résistance À a pour intensité a. 
Le contre-courant a une force électro - motrice variable qui, d’après les lois 
connues de l'induction, est proportionnelle à la dérivée de l'intensité par rapport 
