289 



der Widerstand, welchen strömende Flüssigkeiten in Röhren 

 finden , eine Function ihrer Geschwindigkeit sei. Indess sei er 

 nicht eine einfache Potenz dieser, sondern verhalte sich einer- 

 seits wie die Geschwindigkeit, andererseits wie das Geschwin- 

 digkeitsquadrat. Weiter verhalte sich der Druck direct wie 

 die Länge und umgekelirt wie der Durchmesser der Röhren, 

 durch welche das Wasser ströme. Bezeichne man also die 

 Höhe einer Wassersäule, welche den Widerstand zu besiegen 

 im Stande sei, mit ir, die Länge der Röhre mit l und deren 

 Durchmesser mit rf, so erhalte man die Gleichung: 



\v = a —7- v^ -j- 2c — ;- V 

 a d 



.Subslituirt man für 2c den Buchstaben b, so hat man die 

 Formel, welche ich allen meinen theoretischen Be- 

 trachtungen zu Gru nde gelegt und angegebcnermassen 

 von Gerster entlehnt habe. 



Young und Gerstner sind also von denselben Grundbe- 

 Irachtungen ausgegangen, überzeugten sich aber bald, dass 

 ihre Formel der Erfahrung nicht genügend entspreche, was 

 beiläufig nicht auffallen kann , da die rationelle Begründung 

 derselben von manchen bedenklichen Voraussetzungen ausgelit. 

 Heidi- Physiker veränderten daher die Formel, um sie mit den 

 Tbatsacheu in bessere Uebereiustinimung zu bringen, indem 

 wiederum Beide fanden , dass namentlich der Eintiuss des Dia- 

 meters nicht genau in umgekehrtem Verhältniss zur Grösse 

 der Widerstände stehe. Gerstner corrigirte also, mit Bezug 

 auf seine Beobachtungen: 



«. = a -ip .« -f- b -1- ^ 



Voung dagegen glaubt gefunden zu haben, (wie ich selbst- 

 sländig dasselbe fand) dass auch diese Correctur nicht aus- 

 reiche. Kr überzeugte sich, dass die Coefficienten , welche der 

 Formel nach Constanten sein müssen, nach .Maassgabe der 

 Durchmesser variabel sind, und gab an, in welcher Weise 

 diese Coefficienten sich ändern , wenn der Durchmesser sich 

 ebenfalls ändert. 



Angeblich ist : 



MUllcfi Arclilv. lud. lt> 



