12 OPUSCULES DE PHYSIQUE. 
point P seront égaux. Si donc nous divisons PA en un certain nombre d'éléments 
d’égale longueur, nous pourrons diviser PO en un même nombre d'éléments 
d'inégale longueur, dont les moments seront égaux à ceux des éléments pris sur 
PA. Nous pourrons donc grouper les éléments à droite et à gauche de P par 
couples, tels que »# et »', dont les moments par rapport à P seront égaux, en sorte 
que si les intensités magnétiques de ces éléments sont 2 et ?', nous aurons: 
NS TRE A ET) 
keportons-nous maintenant à la première expérience. Supposons que notre aimant 
soit horizontal, et qu'il agisse au contact sur un courant vertical très-grand, dont 
la trace horizontale soit en C, C', C". Ce courant sera poussé vers sa droite par 
toutes les molécules australes, et vers sa gauche par toutes les molécules boréales. 
Il en résulte que, s’il est ascendant, il sera attiré en C au milieu du barreau, et 
repoussé en C" à l'extrémité ; 1 y aura donc entre le milieu et l'extrémité du barreau 
un point où l'action changera de signe en passant par zéro, c'est-à-dire un point 
neutre. Or je dis que ce point neutre ne sera pas le pôle P. 
En effet, si le courant est en P, l'élément # le repousse avec une force égale 
à = et l'élément » l'attire avec une force égale à À; mais on obtient ces deux 
expressions de l’action des éléments en divisant leurs moments égaux, le premier 
par Pme, et le second par une quantité plus grande Pm". Le premier quotient est 
donc plus grand que le second, c’est-à-dire que le courant placé au pôle est plus 
attiré par PA qu'il n’est repoussé par PO. L'action n’a donc pas changé de signe de 
C'en P, elle ne changera que de P en À, en un certain point N qui sera le point 
neutre : Le point neutre est done entre le pôle et l'extrémité du barreau. 
Le calcul nous permet de déterminer sans trop de difficultés la position exacte 
des points neutres dans le cas le plus simple et le plus utile, celui des aimants 
courts. Dans ces aimants, chaque élément (fig. 11) possède une intensité magné- 
tique proportionnelle à sa distance au milieu O du barreau, et qui, par conséquent, 
peut être représentée par l'ordonnée d'une droite, O0D. L’intensité magnétique 
totale de chaque moitié de l'aimant est représentée par l'aire du triangle 0AD, et 
le pôle P qui est le pied de l’ordonnée du centre de gravité de ce triangle, est au 
tiers de la distance OA, à partir du point À. 
Supposons, comme dans la première expérience, le barreau horizontal placé contre 
un long courant vertical ascendant qui ne peut se déplacer que perpendiculaire- 
ment à l’aimant. L'élément » poussera le courant vers sa droite, ou l'éloignera du 
barreau , avec une force proportionnelle à l'intensité magnétique de l'élément et en 
raison inverse de sa distance au courant. De sorte qu’en appelant # l'abscisse Om de 
