Monatsversammlung. 127 
erörtert die. eigenthümlichen Erscheinungen, die hiedurch her- 
vorgerufen werden, und für welche eine Deutung gefunden 
werden kann, wenn man annimmt, dass die Polarisationsrich- 
tungen der Wellen im Gesichtsfeld erhalten werden, indem man 
die Polarisationsrichtungen der den Krystall durchsetzenden 
Wellen einfach auf das Gesichtsfeld projieirt. Die Polarisations- 
richtungen bilden einen Winkel 2 8 miteinander, wo & < 450 
28 <90%. Die Mittellinie der beiden Polarisationsrichtungen 
bildet einen Winkel y mit der Polarisationsrichtung des Pola- 
risators. Der Ausdruck für. die Intensität der im Analysator 
interferirenden Wellen ist dann: 
. > “ . 1" . - o %“ iR} 
(1) 42=.a?(cos?22 y sın? 25 sın?n Sr sın? 2% cos? 28 cos?" = 
wobei I’ der Gangunterschied, A die Wellenlänge des Lichtes, 
a die Intensität des vom Polarisator kommenden Lichtes. Für 
28=9%0 geht der Ausdruck über in: 
IE 
A?= a2 008?2 U sin?z = 
welcher mit dem bekannten Ausdruck für die Intensität des 
Liehtes in einer doppelbrechenden Platte zwischen gekreuzten 
Nicols identisch wird, wenn man statt d den Winkel p zwischen 
einer Polarisationsrichtung der Platte und der des Polarisators 
einsetzt. 
Der obige Ausdruck wird für keinen Werth von Y gleich 0. D. 
h. es tritt für diese geneigten Strahlen keine völlige Dunkel- 
heit ein. Dagegen verschwindet für zwei . Werthe von v, 
nämlich v=E& und Y„=90—#£ der Einfluss von T. Es ist dann 
nämlich 
{ A? a? cos?28 sin?2E 
Ein Werth, der ziemlich schwache Helligkeit bedeutet, da 
28 immer ziemlich nahe an 90° also cos2& sehr klein ist. 
Für vy =45° erhält man 
JE 
A? =.a? c08?28 005? 17 7 
f ? : : ‚ T 
Hier verschwindet also das Glied mit sin? z E: aus der 
Gleichung. Ebenso wird für alle zwischen Yv=& und v = 90—E 
