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die Oberflächen- Homoseiste der horizontalen Strahlen dann 
in Wirklichkeit einen weit grösseren Radius (vom Epicentrum 
aus) haben wird, als Schmidt darstellt, wonach die hodographische 
Ermittlung der Herdtiefe nothwendigerweise einen zu grossen 
Werth ergeben muss. 
Gilt doch gerade für diese Strahlen im hervorragenden 
Masse jenes Bedenken, das Prof. Schmidt im allgemeinen selbst 
ausgesprochen hat (l. c. pag. 267): „Sollte z. B. der Elastieitäts- 
modul e, welcher in der früher aufgestellten Geschwindigkeits- 
gleichung !) unter der Wurzel steht, der Tiefenzunalıme proportional 
wachsen, so würde dies für die Aenderung der Geschwindigkeit 
c die Bedeutung haben, dass sie in der Nähe der Erdoberfläche 
rascher erfolgt, als in der Tiefe, die Strahlen würden daher 
nicht mehr Kreise ?) bleiben, sondern in der Nähe der Erdober- 
fläche sich stärker krümmen, in der Tiefe weniger. Dies hätte 
die Wirkung, dass eine aus dem Gesetz unserer Figur berechnete 
Herdtiefe zu gross würde. Und die sehr rasche Abnahme der 
Vernehmbarkeit der Erdbeben mit der Tiefe deutet in der That 
auf eine verhältnissmässig rasche Aenderung von c hin un- 
mittelbar unter der Oberfläche.“ 
Wenn ich Dr. Schmidts Darstellung recht erfasse, so ist 
derselbe der Ansicht, dass ein Erdbebenstrahl seine Richtung 
auch ändern kann, wenn er parallel zur Grenze zweier Schichten 
oder in einer solchen verläuft, wie man dies für Lichtstrahlen 
anzunehmen geneigt ist (?), doch lässt uns in diesem Falle dann 
das Sinus-Brechungsgesetz, mit welchem Schmidt sonst alle 
Details seiner Erdbebenhypothese zu beweisen vermag, be- 
kanntlich im Stich. 
Sei nun der Stosspunkt eines horizontalen Strahles dort, 
wo ihn Herr Schmidt annimmt, oder weit davon entfernt, wie 
1) c=\/%; c bedeutet die Geschwindigkeit der Wellenbewegung in 
d 
einem Medium, dessen Elastieität und Dichte durch e und d bezeichnet ist. 
®) Die Mittelpunkte all dieser liegen in der horizontalen „Null-Ebene“, 
welch ietztere die endlich zusammenfallenden Wellenstirnen tangirt. 
Dort hätte die Geschwindigkeit ihr Minimum erreicht. Die Abstände 
der Wellenscheitel von dieser Ebene sowohl der oberen als unteren 
berechnen sich aus der Gleichung y=ae+?Y!, wenn a die Herdtiefe 
unter der Nullebene, e die Grundzahl der natürlichen Logarithmen, 
y das Maass der Geschwindigkeitsänderung u. t. den der betreffenden 
Wellenfläche entsprechenden Zeitpunkt ausdrückt. A. Schmidt: Die 
cyklische Refraction. — Progr. (Stuttgart 1878). 
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