Zur Theorie der Lichtemission. 307 
Nehmen wir an.!) dass zwei unendlich ausgedehnte Medien 
I und II durch eine ebene Grenzfläche FF’ getrennt sind, und 
dass I in II strahlt. Die Strahlung des Flächenelementes O in 
der Richtung des Emanationswinkels © messen wir durch die 
Strahlungsintensität, welche das ‚zu O© concentrische Flächen- 
element d f empfängt. O strahlt demnach unter dem Oeffnungs- 
winkel di auf d/. Ist nun die Fläche FF’ eine glatte ebene 
Fläche, so setzt sich der Strahl OA nach OA’ und OB nach Ob‘ 
gemäss den Lichtgeschwindigkeiten im Medium II und I fort. 
Die gesammte Strahlung auf d/f rührt dann von der Gesammt- 
strahlung des Kegels OB’A‘ mit dem Oeffnungswinkel di’ her, 
der, wenn die Lichtgeschwindigkeiten gegeben sind, leicht aus 
di und i ermittelt werden kann. Die Gesammtstrahlung dieses Kegels 
ergibt sich dann nach obigen Erörterungen. Das zu O concentrische 
in der Entfernung x von O liegende Volumelement strahlt mit einer 
Intensität, welche seiner Grösse proportional ist. Letztere ist 
(di’)2.x2dx. Bis O erleidet aber seine Strahlung eine Absorption. 
Ist « der Absorptionscoefficient des Mediums II so ist der Strah- 
lungsbeitrag des Volumelementes für das Flächenelement in O: 
dAJ = (die c2dz, 
wo x3y eine Constante vorstellt. Die Gesammtstrahlung des Kegzels 
auf O ist demnach: 
o .@) 
eo — HT 
J=x%y dd J: 22dz —zy . (di'). 
0 
Für gleiche Oeffnungswinkel di ist die Strahlung gegen O 
unabhängig von dem Incidenzwinkel i, was sich ja unmittelbar 
einsehen lässt. 
Nun ist aber di‘ eine Function von dem Emanationswinkel vi. 
Setzen wir die Giltigkeit des Brechungsgesetzes für die 
Medien I und II voraus, so ist: 
1) Zu ganz derselben Art der Betrachtung ist vor einiger Zeit Smolu- 
chowski de Smolau [„Recherches sur une loi de Clausius au point 
de vue d’une theorie generale de la radiation“. Journal d. phys. Tom. V 
S. 488; 1896.] geführt worden und gelangt auch zu ähnlichen Schlüssen 
hinsichtlich des Lambert’schen und Clausius’schen Gesetzes. 
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