310 Dr. Egon v. Oppolzer: 
bei durchsichtigen Medien .(1) liesse sich die Frage streng ver- 
folgen — von dem Brechungsexponenten des umgebenden Me- 
diums II ab. In dem Falle senkrechter Emission lässt sich die 
Abhängiskeit der Emission von dem umgebenden Medium einfach 
darstellen. Letzteres muss offenbar aus praktischen Gründen ein 
durchsichtiges sein, für welches die Fresnel’schen Formeln 
anwendbar sind. Bei senkrechter Incidenz ergibt sich aus diesen 
für den Betrag des durchgelassenen Lichtes, wenn die Intensität 
des auffallenden J genannt wird: 
din 
(1+n)® 
J ist aber der Gesammtstrahlung des Kegels mit dem 
Oeffnungswinkel di‘ gleichzusetzen. Da nach dem Brechungsgesetz: 
di = ndi 
ol 
ist. so ist die auf d/ fallende Intensität J, nach einer früheren 
Gleichung: 
n>3 
nn, —_4y(d)® a 4 ee 
wo nun I’ eine Constante vorstell. Die senkrechten 
Emissionen glatter Oberflächen in verschiedene 
durchsichtige Medien verhalten sich, wie n?: (1 + n)? 
wenn n die Brechungsexponenten dieser letzteren 
sind. Wie aus der Art der Ableitung zu entnehmen ist, muss 
die Strahlung im umgebenden Medium gemessen werden und nicht 
ausserhalb. Denn nehmen wir an, die Fläche df befinde sich 
ausserhalb des Mediums Il, welch letzteres parallel zur Fläche 
FF’ begrenzt sein soll, so haben die Strahlen ein System von 
planparallelen Platten zu durchlaufen. Da muss dann der Oeffnungs- 
winkel des strahlenden Kegels stets derselbe sein, wenn df und 
daher di gleich bleibt. Aendert man demnach den Brechungsindex 
des Mediums II, so bleibt die Grösse der Emission bis O dieselbe 
und wird bis d/ nur insoferne geändert, als an der Grenzfläche 
von ll nach aussen wieder eine Schwächung des Lichtes gemäss 
der Fresnel’schen Formel statthat. 
Da n meistens unter 2 liegt, so kann man obige Formel nach 
Potenzen von (n--1) entwickeln und erhält: 
Sl, 0: E — (I) +. |- 
