Zur Theorie der Lichtemission. 313 
welcher die Energiecurve des schwarzen Körpers ansteigt. Dass 
das Emissions- und Absorptionsmaximum nicht zusammenfallen, 
lässt sich auch aus den Vorstellungen ableiten), die Helmholtz 
seiner Theorie der anormalen Dispersion zugrunde gelegt hat, und 
dies darf nach obigem an und für sich nicht als ein Widerspruch 
gegen das Kirchhoff’sche Gesetz angesehen werden. 
III. Aus dem Umstande, dass bei genügender Flammendicke 
— es kommt hier allerdings auf die Masse an — die Strahlung 
in den Emissionslinien ein Maximum erreicht, kann man auch 
folgern, dass die Energiecurve der discontinuirlichen Spectren an 
den Stellen der Maxima (Emissionslinien) die Energiecurve schwarzer 
Körper erreicht, dass demnach, wenn letztere als Function der 
Temperatur und der Wellenlänge bekannt ist, aus der Stärke 
der Emission der einzelnen Linien die Temperatur 
des emittirenden Gases berechnet werden kann.:) 
IV. Es murde in letzter Zeit eine Function aufgestelt, welche 
die Kirchhoff’sche sein soll, sie lautet: 
wo A die Wellenlänge, 7’ die absolute Temperatur und A, und Bo 
universelle Constanten sein sollen. Man hat versucht die Strahlung 
nicht schwarzer Körper durch eine Erweiterung der obigen Function 
darzustellen. Indem 
B° . 
m 2a : AT 
)& 
gesetzt wird, wo « A’ und B’ nun dem strahlenden Körper eigen- 
thümliche Constanten darstellen. Es erscheint aber sehr unwahr- 
scheinlich, dass eine derartige Form eine reelle Grundlage besitzt 
wenn J wirklich durch die obige Function bestimmt ist. Die Körper, 
deren Strahlung wir untersuchen, sind meistens undurchsichtig, 
haben also eine Diathermasie D Null. Nennt man das Reflexions- 
vermögen R und das Absorptionsvermögen A, so besteht ja allge- 
mein die Gleichung A+R+DZ=1 und im vorliegenden 
1) Wüllner. Lehrbuch der Experimentalphysik Bd. II, S. 313, $ 51; 1888. 
"2) Ich möchte auf die Bedeutung des Satzes für die Astrophysik hinweisen. 
