444 



F. C. Donders: 



Nun ist es klar, dass in allen Druckmessern der gleich 

 weiten Röhre der Druck gleich ist dem Widerstände, der bis 

 zur Ausflussöffnung n zu überwinden übrig blieb. Denn am 

 Ende der Röhre ist die Stromgeschvvindigkeit unverändert ge- 

 blieben, und der Druck besteht nicht mehr, ist gleich Null 

 geworden. Wo ist diese Kraft geblieben? Sie kann nur durch 

 die Widerstände verbraucht sein, und der Widerstand, der 

 übrig blieb, ist vollkommen gleich mit dem Drucke. 



Wir wollen jetzt den Fall untersuchen, dass die Röhre, 

 ■wodurch die Flüssigkeit strömt, ungleiche Weite hat. Es ist 

 dann zuerst die Stromgeschvvindigkeit in umgekehrtem Ver- 

 hältnisse zum Durchschnitte und mithin in cylindrischen Röh- 

 ren in umgekehrtem Verhältnisse zum Durchmesser. 



Es sei AßCDE (Fig. 4) eine Röhre, die in B das zwei 

 Fig. 4. 



A li 



fache, in D das halbe Lumen hat von A, C und E, dann 

 wird die Strooigeschwindigkeit v in B zweimal kleiner, in D 

 zweimal grösser sein als in den übrigen Abtheilungen der 

 Röhre. Es sei die Stromgeschwindigkeit an der Ausflussöff- 

 nung n gleich wie in AC und E = v, dann wird sie in B = 

 VjV, in D = 2v sein. 



Die Triebkraft T kann in dergleichen Röhren nicht gleich- 

 massig abnehmen. Diese ist nämlich = H - w, wobei w den 



