31 



deras statiska moiiienler refererade till hjulets axel äro för hvar- 

 dera lika stora, kan ingen rörelse derigenom förorsakas. Beteck- 

 nas den för vätskans tryckning utsatta delen af hjulets periferi i 

 nedre qvadranten med sitt gradtal «, hjulets bredd med h, verti- 

 kala alslHudet emellan vätskans niveauplan och den tryckta ytans 

 tyngdpunkt med /?, samt vätskans egentliga vigt med «, så ver- 

 kar den vertikala tryckningen uppåt med en kraft p^ = hab Sina. 

 Den horizontala tryckningen, som slräfvar att drifva samma del i 

 motsatt led, blifver med samma beteckningar p^ = hsb (1 — Cosa). 

 Dessa krafter måste nu tänkas inverka på ytans tyngdpunkt vin- 

 kelrätt mot hvarandra, den förra således på en häfstångsarm / = 

 Sin 1 a, den sednare pä en sådan in = Cus ^ a. De statiska mo- 

 menlerna blifva derföre p^ / = hsb Sinn Si/i \ a och p^m—hsb 

 (1 — Cosa) Cus \ a. Men emedan Sina - 2 Sin \ a Cös ^ « och 

 1 — Cosa = 2 Sin ^ a\ sä blifver skilnaden emellan de statiska 

 momenterna eller den motoriska kraften 



k = pil — fo ni~2 hsb Sin | u^ Cos ^ a — 2 hsb Sin \ a^ Cos \a — Q. 

 I dezi öfre qvadranten är förhällandet enahanda, der ver- 

 kar den vertikala kraften p^ — hy sb (1 — Cosa), då gradtalet a äf- 

 ven räknas frän qvadrantens nedre ändpunkt, pä häfslängsarmen 

 Cos \ a och den horizontala p^ — h^ sb Sina på afstäudet Sin \ a 

 från axeln, och således blifver äfven den 



ky — Ä, sh (1 — Cosa) Cos \a — h^ sb Sina Sin ^ « = 0. 



