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résonances secondaires, doit subir l'influence des deux, on obtient pour l'octave une lim. sup. 

 p.— Pj n = 5.95, sûrement trop élevée, qui donne poui' Ep la valeur par excès n = 2.98. La 

 lim. inf. (encore trop élevée si p.s est encore influencé par Ep, ce qui n'est pas impossible 

 vu l'amplitude de P4) serait p.-,— Pe n = 5.69, d'où pour Rp n = 2.85. 



On aura pour le son différentiel lim. inf, p,— p^. n = 7.69, d'où Ep n = 2,27. Comme 

 Ps, est évidemment influencé par Eb, la valeur p,— Po n = 8.10 est une lim. sup., d'où pour 

 Rp n = 1.86, lim. inf. beaucoup trop basse. 



Pour le son additionnel, on a comme lim. inf. (entachée d'une forte erreur pour le 

 facteur pu) Pu— Pu n = 12.05, d'où Ep n = 2,06; la lim. sup. serait p,2— P..3 n = 12.42, d'où 

 Ep n = 2.46. 



D'autre part la considération directe des amplitudes p.^— P3 donnerait pour Ep une 

 valeur n = 2.15, lim. inférieure ou supérieure selon que l'influence de Ep s'étend ou non au- 

 dessous de P2, et que le premier centre agit plus ou moins fortement sur p.2. En tenant 

 compte de toutes les valeurs trouvées poui' Ep, et en éliminant les extrêmes 1.86 et 2.98 vi- 

 siblement très éloignés, il semble qu'on puisse tenir la valeur n = 2.35, v = 496 pour assez 

 approchée, sans se faire illusion sur le degré d'exactitude qu'elle comporte. 



]S[o 8. — Le son fondamental a une amplitude plus forte que p^. La forte amplitude 

 P4 semblerait indiquer un plus grand écart entre Ep et le premier centre. 



Eb a pour centre p„— pio n = 8.91 v =1889 (peut-être lim. inf.), valeur plus basse que 

 dans les ondes précédentes. Si l'on admet, d'après la distribution des amplitudes p,— p*, que 

 Ep doive être située à un rang plus élevé que précédemment, il s'ensuit que l'octave de Ep 

 et le sou différentiel doivent être très voisins. En fait on n'aperçoit qu'une résonance en pe, 

 dont le centre est Ps— P7 n = 5.95 ; conçue comme octave ou son différentiel, cette résonance 

 donne pour Ep la valeur n = 2.98 (octave) ou 2.96 (son différ.). Un son additionnel est in- 

 diqué en pi2, dont le centre Pi,— P13 n = 11.87 met Ep à n = 2.96. La limite inférieure 

 p^_p^ obtenue directement est n=2.44 v = 517. La moyenne des valeurs fournies par les 

 résonances serait v = 630. Ep doit être située entre ces 2 valeurs, et probablement plus 

 près de la limite supérieure. 



N» 9. — L'amplitude p^ doit être due surtout à Ep. Comme le premier centre agit 

 encore sur p.^, on a pour Ep une lim. inf. P2— P4 n = 2.82, v = 603. Eb pg— pn n = 9.88, 

 v =1997. 



Les valeurs obtenues donneraient pour les résonances secondaires: octave de Ep lim. 

 inf. n = 5.64; son différentiel lim. sup. n = 6.56. Il est évident a priori qu'elles doivent se 

 confondre. On constate en effet l'existence, dans la région p,— Ps. de résonances secondaires 

 qu'il n'est pas possible d'isoler. 



N" 10. — Comme le premier centre agit sur pa, la forte amplitude p-j montre que Rp 

 est située sans doute plus près de n = 3 que de n = 2, donc au-dessus de n = 2,5. La lim. 

 inf. (très éloignée) P2— Pa donne n = 2.40 v = 518. Pour Eb on a p«— Po n = 8.56 v = 1849. 



L'octave de Ep et le son différentiel doivent ici aussi être très rapprochés, et on les 

 trouve mêlés en p.,— Pe- Le centre commun pj— P: serait n = 5.77, qui, conçu comme octave, 

 donne pour Ep n = 2.88, et, comme son différentiel, n = 2.79. Ce raisonnement est bien en- 



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